KLAUSUR Spezielle und Allgemeine Relativitätstheorie SS 10
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Als affinen Parameter wähle man , d.h. Px D dx<br />
d , damit lauten die Euler-Lagrange-Gleichungen allge-<br />
mein<br />
d<br />
d<br />
dˇ<br />
d Px<br />
dˇ<br />
dx<br />
D 0 :<br />
t-Koordinate: Die Lagrange-Funktion ist nicht explizit von t abhängig,<br />
l-Koordiante:<br />
-Koordinate:<br />
0 D d<br />
d<br />
) 0 D R C<br />
d<br />
d<br />
h<br />
.b 2<br />
0 C l2 / Pi<br />
c 2 Pt D 0 ) c 2 Pt D const: ) 0<br />
0 D d<br />
d Pt l P2 C sin 2 P 2 D Rt l P P l sin 2 P P<br />
) 1<br />
22 D l ;<br />
1<br />
33 D l sin2<br />
:<br />
.b 2<br />
0 C l2 / sin cos P 2 D 2l P l P C .b 2<br />
0 C l2 / R .b 2<br />
0 C l2 / sin cos P 2<br />
2l<br />
.b2 0 C l2 / P l P sin cos P P ) 2 2<br />
12 D 21 D<br />
0 :<br />
l<br />
.b 2 0 C l2 / ;<br />
-Koordinate: Die Lagrange-Funktion ist nicht explizit von abhängig,<br />
0 D d<br />
d<br />
.b 2<br />
0 C l2 / sin 2 P ) .b 2<br />
0 C l2 / sin 2 P D const:<br />
) 0 D 2l P l sin 2 P C .b 2<br />
0 C l2 /2 sin cos P P C .b 2<br />
0 C l2 / sin 2 R<br />
D R C<br />
) 3 3<br />
13 D 31 D<br />
2l<br />
.b 2 0 C l2 / P l P C 2 cot P P<br />
l<br />
.b 2 0 C l2 / ;<br />
c) Dem Linienelement der Morris-Thorne Metrik entnimmt man<br />
3 3<br />
23 D 32 D cot<br />
g00 D c 2 ; g11 D 1 ; g22 D .b 2<br />
0 C l2 / <strong>und</strong> g33 D .b 2<br />
0 C l2 / sin 2<br />
Damit folgt für die Komponenten des Energie-Impuls-Tensors<br />
T00 D<br />
T11 D<br />
T22 D<br />
c2b2 0<br />
.b2 0 C l2 / 2 ) T00 D c 2 b2 0<br />
.b2 0 C l2 b<br />
;<br />
/ 2 2 0<br />
.b2 0 C l2 ;<br />
/ 2<br />
b 2 0<br />
.b 2 0 C l2 / D<br />
T33<br />
sin 2<br />
2<br />
33 D sin cos<br />
Die T00-Komponente ist die Energiedichte des Feldes (Lehrbuch), zur Erzeugung eines Morris-Thorne<br />
Energie-Impuls-Tensors müßte die Energiedichte negativ sein, dies ist im Labor unmöglich.<br />
6<br />
:<br />
: