Einführung in die kinetische Physik

liefert die kinetische Gleichung für das Plasma
∂f
∂t +⃗v · ⃗∇ ⃗x f + q m
(
⃗E +⃗v × ⃗ B
)
· ⃗∇ ⃗v f = − q m
〈(
δE ⃗ +⃗v × B ⃗ )
· ⃗∇
〉
⃗v δF
(1)
Diese Gleichung beschreibt nun die Entwicklung der gemittelten Phasenraumdichte
f. Diese beschreibt nun nicht mehr die Verteilung einzelner Teilchen, sondern
die mittlere Verteilung einzelner Teilchen, man kann sie - bis auf eine Normierung
- als Wahrscheinlichkeitsdichtefunktion auffassen, in einem bestimmten Phasenraumvolumen
d⃗xd⃗v eine bestimmte Anzahl Teilchen zu finden. Dies hat den
enormen Vorteil, dass man nun nicht mehr jedes einzelne Teilchen verfolgen muss
und nur noch eine Abhängigkeit von ⃗x,⃗v und t besteht.
Das Problem an der kinetischen Gleichung liegt nun auf der rechten Seite, der
Term mit den fluktueirenden Größen ist sehr schwierig zu bestimmen weil er alle
Korellationen zwischen Teilchen und Feldern enthält.
Physik VI - V4 - Seite 11