Einführung in die kinetische Physik

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Wir setzen dv/dE = 1/ √ 2mE ein und erhalten √ ( ) 3/2 √ 2 m 2E 1 f(E) = n π k B T m √ ( E 1 = 2n π k B T ) 3/2 exp( − E k B T ( 2mE exp − E k B T ) . ) Diese Verteilungsfunktion heißt Boltzmannverteilung oder auch Maxwell- Boltzmannverteilung. Wollen wir sie nun auf eine Teilchenpopulation im äußeren Potential U = −qΦ anpassen, so brauchen wir nur noch den Ausdruck im Exponenten anzupassen Physik VI - V4 - Seite 22
und wir erhalten mit W = E +U f(W) = 2n √ W −U π ( ) 3/2 1 exp( − W ) . k B T k B T Physik VI - V4 - Seite 23
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Seite 7 und 8: Der Satz von Liouville p Der Satz v
Seite 9 und 10: Dies ist die aus der Hydrodynamik b
Seite 11 und 12: liefert die kinetische Gleichung f
Seite 13 und 14: wo ⃗p i die Impulse der zwei sto
Seite 15 und 16: Eine Anwendung: Unmagnetisiertes, s
Seite 17 und 18: Verteilungsfunktionen In einem homo
Seite 19 und 20: Eine andere wichtige Verteilung ste
Seite 21: ∫ ∫ ∫ ( ) 3/2 m = n v sinθex
Seite 25 und 26: Teilchendichte im Ortsraum mal das
Seite 27 und 28: Die mittlere Geschwindigkeit, bzw.d
Seite 29: welcher den Wärmefluss in das Plas

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