Einführung in die kinetische Physik

Bewegt sich ein maxwellverteiltes Gas relativ zum Beobachter mit einer Geschwindigkeit
⃗v 0 , so muss man lediglich in dieses System transformieren,
f(⃗v) = n
( m
2πk B T
) 3/2
exp(− m(⃗v −⃗v 0) 2 )
.
2k B T
Dies ist, wie erwartet, einfach eine um ⃗v 0 verschobene Maxwellverteilung. Ist das
Plasma magnetisiert, so tritt oft die Situation ein, dass durch Welle-Teilchen-
Wechselwirkungen die Temperatur parallel und senkrecht zum Magnetfeld nicht
dieselbe ist,
f(v ⊥ ,v ‖ ) =
( ) ( )
3/2
n m
√ exp − mv2 ⊥
− mv2 ‖
.
T ⊥ T‖ 2πk B 2k B T ⊥ 2k B T ‖
Der Beobachter sieht diese Verteilung an sich vorbeikonvektiert.
Physik VI - V4 - Seite 18