Einführung in die kinetische Physik
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E<strong>in</strong>e andere wichtige Verteilung stellt sich z.B.<strong>in</strong> der Magnetosphäre e<strong>in</strong>, wo<br />
Teilchen mit e<strong>in</strong>em kle<strong>in</strong>en Pitchw<strong>in</strong>kel tiefer <strong>in</strong> <strong>die</strong> Ionosphäre e<strong>in</strong>dr<strong>in</strong>gen und<br />
dort verloren gehen. Alle Teilchen <strong>in</strong> <strong>die</strong>sem ’Verlustkegel’ um das Magnetfeld<br />
(Pitchw<strong>in</strong>kel = 0) gehen verloren, <strong>die</strong> anderen nicht. Es resultiert e<strong>in</strong>e ’Verlustkegelverteilung’<br />
(engl.loss-cone distribution). In der Region um v ‖ bef<strong>in</strong>den sich<br />
weniger Teilchen, als <strong>in</strong> der Region um v ⊥ , oder gar ke<strong>in</strong>e. Solche Verteilungen<br />
ergeben sich auch <strong>in</strong> sog.ECR Ionenquellen.<br />
E<strong>in</strong>e weitere, <strong>in</strong> Weltraumplasmen oft beobachtete Verteilungsfunktion, ist <strong>die</strong><br />
sog.Kappa-Funktion, <strong>die</strong> <strong>die</strong> oft beobachteten suprathermalen Teilchenpopulationen<br />
besser beschreibt,<br />
f κ (v) =<br />
n Γ(κ+1)<br />
2π(κw κ ) 3/2 Γ(κ−1)Γ(3/2)<br />
(<br />
1+ 1 κ<br />
[ (⃗v −⃗v0 )<br />
w κ<br />
] 2<br />
) −(κ+1)<br />
,<br />
wo w κ = √ (2κ−3)k B T/(κm) <strong>die</strong> thermische Geschw<strong>in</strong>digkeit ist.<br />
<strong>Physik</strong> VI - V4 - Seite 19