1994 Struktur und Dynamik der Urmaterie - Struktron

Weitere Magazine

Empfehlungen

Info

-14-Elementarereignis mit u.a. Parameter Beschreibung (Beispiel)beliebiger Ausrichtungim Raum1 Kugel-Anzahl-Dichte-ErwartungswertD 0 + 0, 1, 0 ú2 Durchschnittsgeschwindigkeit mit 2Raumwinkeln (a + i b) 0 ÷bew. Kugel, 2 Winkel + Geschwin-3 digkeitsbetr. bzw. Rel.geschw.vekt.Pv 0 ú 3 oder schiefsymm.Tensor oderElementarspinor4 Frontalstoß gleichschneller(Normalraum-)Kugeln mit beliebigerStoßachse5 Frontalstoß mit 1 Normalraumvektorund beliebiger Stoßachse6 nichtfront. Stoß durchschn. schnellerKugeln mit belieb. Stoßachsesymmetr. Tensor7 beliebiger Stoß mit einem Normalraum-Vektor8 beliebiger Stoß, 2 beliebige Geschw.mit beliebiger StoßachseQ wie Dirac-SpinorBild 1
-15-Durch die Zuordnung von Erwartungswerten der skalaren, vektoriellen, tensoriellen undspinoriellen Größen steht praktisch sofort der gesamte Apparat der Feldtheorie zurVerfügung. In Bild 1 werden die Grundgrößen auf einfache geometrische Gebilde ausder Grundmenge zurückgeführt. Aus der dargestellten Situation zum Zeitpunkt t-0 folgtnach der Stoßformel eindeutig die Situation zum Zeitpunkt t+0. Auch die weiterenKovariantenbildungen mit Hilfe der Diracschen (-Matrizen lassen sich bestimmt soveranschaulichen.Dabei wirkt noch vereinfachend, daß sicherlich nur die Abweichungen von denNormalraumwerten zu physikalisch interessanten Erscheinungen führen. Viele glattennormierten Kurven können als Wahrscheinlichkeitsfunktionen, von sich bis zuZusammenstößen jeweils geradlinig bewegenden Kugeln, interpretiert werden. Diese kannman dann auch als Feldlinien bezeichnen.Über die Verwendung von Erwartungswerten hinaus hat sich in der Feldtheorie dieAufstellung von Wellengleichungen als nützlich herausgestellt, welche auf einfache Arteine Beschreibung der kontinuierlichen Änderung von Erwartungswerten der Kovariantenbis zum Erreichen der alten Werte, darstellen. Die komplexe Schrödingergleichung für einesolche Wellenfunktion ist zwei gekoppelten reellen Gleichungen, für die Wirkungsfunktionund die Amplitudenfunktion (vgl. [S 89] S.1280), äquivalent. Dadurch beschreibt auch dieHamilton-Jacobi-Gleichung einen hier interpretierbaren Grenzfall. Die Dirac-Theorie stelltdann die grundsätzliche Erweiterung auf alle möglichen Kovarianten dar. Auch hier istjedoch nur vom möglichen Vorkommen solcher Strukturen in der Grundmenge die Rede.Eine weitere Erweiterung ergibt sich durch das Operatorenkalkül und die gleichzeitigeBetrachtung von bis zu unendlich vielen sich bewegenden Punktmengen durch dieVerwendung von Hilberträumen. Die Zuordnung von elementaren geometrischen Gebildenist dabei auch hier sicher prinzipiell möglich, weil ja die Konstruktion aus diesen, mit einerZuordnung zur Raum-Zeit, erfolgt.Allgemein interessieren die als Teilmengen der Grundmenge bildbaren Systeme, welchezumindest gebietsweise von den Normalraumwerten abweichende Erwartungswerte der,hier als Kovariantenbildungen bezeichneten, Grundgrößen, auch nach gewissenZeitintervallen, erwarten lassen. Systeme enthalten im allgemeinen Subsysteme und sindBestandteil komplexer Systemkonfigurationen. Dieser Anforderung genügen u.a. die durchdie Dirac-Gleichung beschriebenen Systeme, aber auch die weiterhinKovariantenbildungen verwendenden Gleichungen der Quantenelektrodynamik,Quantenchromodynamik,... Diese elementaren, zumindestens eine Zeit lang, stabilen
Seite 1 und 2: Lothar Wiese 31. Dezember 1994A. Bu
Seite 3 und 4: -3-7 Ausblick .....................
Seite 5 und 6: -5-gescheiterte, große vereinheitl
Seite 7 und 8: -7-2 URATOM-MODELLDie Erfahrung leh
Seite 9 und 10: -9-Dann wirdPv i2 = s P ( s P C v P
Seite 11 und 12: -11-3.4 Komplexe BeschreibungBereit
Seite 13: -13-bewegten Kugel (Bild 1.3). Sie
Seite 17 und 18: -17-4 Symmetrien4.1 Allgemeine Grup
Seite 19 und 20: -19-allgemeinen die Summen und Diff
Seite 21 und 22: -21-Ansonsten müßte die folgende
Seite 23 und 24: -23-Der gesuchte Erwartungswert des
Seite 25 und 26: -25-Beschränkung auf eine Ebene.Si
Seite 27 und 28: -27-deshalb nochmals in Stichworten
Seite 29 und 30: -29-Masse, d.h. größerer Zahl der
Seite 31 und 32: -31-Bei der rechnerischen Behandlun
Seite 33 und 34: -33-mathematischen Formalismus Ordn
Seite 35 und 36: -35-Nur in Bruchteilen des durch h
Seite 37 und 38: -37-Weiterhin gilt natürlich die h
Seite 39 und 40: -39-wird. Diese Verwirbelung ist di
Seite 41 und 42: -41-Wesentliche ist jedoch, daß di
Seite 43 und 44: -43-Anzahl m von Uratomen besteht,
Seite 45 und 46: -45-der Zeitverzögerung l / v wirk
Seite 47 und 48: -47-Bei kleinem $, also im dünnen
Seite 49 und 50: -49-erzeugte maximale Begrenzung de
Seite 51 und 52: -51-Dieses lokale Koordinatensystem
Seite 53 und 54: -53-LadungsquantelungIn einem offen
Seite 55 und 56: -55-5.2 EichbosonenIn Fortsetzung d
Seite 57 und 58: -57-Damit ergibt sich für das Elek
Seite 59 und 60: -59-Innenwinkel) sein, was aber ers
Seite 61 und 62: -61-durch die in noch größerer Za
Seite 63 und 64: -63-davoneilen müssen. Deshalb erg
Seite 65 und 66:
6.2 Starke Wechselwirkung-65-Hadron
Seite 67 und 68:
-67-haben, wie es in [L 89], S.94 b
Seite 69 und 70:
-69-kleiner als der für die starke
Seite 71 und 72:
-71-Elementarteilchenbildung (W ±
Seite 73 und 74:
-73-Umständen könnten sogar neue
Seite 75 und 76:
-75-Leicht läßt sich die beobacht
Seite 77 und 78:
-77-mit der Planckschen Elementarl
Seite 79 und 80:
-79-INDEXAdditivität .............
Seite 81 und 82:
-81-Isospin .......................
Seite 83 und 84:
-83-starke Wechselwirkung .........
Alle anzeigen

1994 Struktur und Dynamik der Urmaterie - Struktron

Erfolgreiche ePaper selbst erstellen

Template löschen?

Als Template speichern?