Bau einer kontinuierlich betriebenen Diffusionsnebelkammer

Abbildung 1.5: Vertikaler Temperaturverlauf nach R. P. Shutt [9, S. 735]
Mit diesen Ergebnissen lässt sich T (x) berechnen. In Abbildung 1.5 sind
einige nach R. P. Shutt berechnete Temperaturprofile für verschiedene β-
Werte dargestellt. Dabei wurden bei den Berechnungen die Werte x0 = 10 cm
und h = 25 cm verwendet und für x > x0 ein linearer Verlauf angenommen.
Th geht aus Berechungen hervor, die in dieser Arbeit ausgelassen wurden.
1.3.3 Ergänzungen von A. R. Bevan
A. R. Bevan [10] hält es für wichtig, bei den Berechnungen auch die Auswirkungen
der ungeladenen Kondensationskeime zu berücksichtigen. Deshalb
erweitert er den Ausdruck (n0τZP ) in den Parametern von R. P. Shutt βa
bzw. βb um einen Summanden 8 14, 5·exp(0, 116·ϑ1,m), der von der angenäherten
mittleren Bildungsrate der ungeladenen Kondensationskeime abgeleitet
wird. ϑ1,m [ ◦ C] steht dabei für die höchste Dampftemperatur in der Kammer,
die bei beheizten Dampfquellen meistens in deren unmittelbaren Nähe
vorzufinden ist. Damit lauten nach Bevan die speziellen Parameter:
¯βa = µ0P 1
3 [n0τZP + 14, 5 · exp(0, 116 · ϑ1,m)] 4
¯βb = µ0P 2
3 [n0τZP + 14, 5 · exp(0, 116 · ϑ1,m)] 4
− 1
3 3 D0 , T < 260K;
2
−
3 3 D0 K 1
(1.10)
3
0 , T > 260K.
8 Hier kommen in den Formeln auch Zahlenwerte mit Einheiten (CGS-System ESU)
vor. Da man durch Dimensionsanalyse relativ schnell auf diese schließen kann, übernehme
ich aus Übersichtlichkeitsgründen die Angaben des Autors. Korrekterweise müssten die
Zahlenwerte lauten 14, 5 (cm 3 · s) −1 und 0, 116 ◦ C −1 .
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