Bau einer kontinuierlich betriebenen Diffusionsnebelkammer

(a) (b)
Abbildung 3.2: Spuren einer α- und β-Quelle 226 Ra
Ende an der inneren Kammerwand eine Menge deutlich intensiverer, aber
auch viel kürzerer Spuren. Bedingt durch die relativ kurze Reichweite der α-
Teilchen fanden die meisten Ereignisse in direkter Quellenumgebung statt, die
mit dem Randbereich der Bodenplatte übereinstimmt. In diesem Bereich sind
die Sichtverhältnisse zum Nachweis von Spuren aber nicht optimal. Außerdem
befand sich die Quelle wegen der Position der Öffnung ca. 3 cm über dem
Kammerboden. So konnte man unter diesen Bedingungen keine einzelnen
Spuren, sondern nur einen hellen Halbkreis an der Kammerwand erkennen.
Um Spuren von α-Teilchen in ihrer vollen Länge beobachten zu können,
wurde eine schwächere Quelle 226 Ra (3, 3 kBq) 26 im Kammerinneren platziert,
die als Schulpräparat sowohl α-Teilchen als auch Elektronen abstrahlt.
Abbildung 3.2 zeigt einige Aufnahmen mit dieser Quelle. Die unter (a) zusammengefassten
Aufnahmen zeigen die Präparatspitze mit davon ausgehenden
Spuren von α-Teilchen. Aufgrund des hohen Ionisationsvermögens der Teilchen
weisen die Spuren eine verglichen mit denen von Elektronen deutlich
höhere Tröpfchendichte auf, wodurch sie viel heller bzw. intensiver erscheinen.
Zum direkten Vergleich sind in Abbildung 3.2(b) die von der Ra-Quelle
ausgehenden α- und β − -Spuren dargestellt.
26 226 Ra ist ein Zwischenprodukt der natürlichen Uran-Radium-Reihe. Die Energien der
Strahlungsteilchen kann man dem Anhang C.2 entnehmen.
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