Capīıtulo 3 Rotación de moléculas poliatómicas

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L3: Rotación de moléculas poliatómicas Mecánica clásica de un rotor rígido ... la ec. del elipsoide se simplifica al usar las coordenadas que diagonalizan la matriz de inercia: Ia a 2 + Ib b 2 + Ic c 2 = 1. (158) Las direcciones propias de rotación proporcionan los ejes naturales del elipsoide. Las coordenadas (a, b, c) ya no están acopladas, sino que son independientes. Los valores propios se ordenan Ia ≤ Ib ≤ Ic y el tamaño de los semiejes del elipsoide varía como 1/ √ Ii. Las moléculas se clasifican en: • trompo esféricas: Ia = Ib = Ic y los tres semiejes del elipsoide son iguales; • trompo simétricas alargadas: Ia < Ib = Ic y el elipsoide presenta un semieje largo distinto (a) y dos semiejes cortos iguales (b y c); • trompo simétricas achatadas: Ia = Ib < Ic, es decir dos semiejes largos iguales (a y b) y un semieje corto distinto (c); • trompo asimétricas: Ia < Ib < Ic y los tres semiejes son diferentes. c○ Víctor Luaña, 2002–3 (118)
L3: Rotación de moléculas poliatómicas Mecánica clásica de un rotor rígido A semejanza de las moléculas diatómicas, cada momento de inercia da lugar a una constante rotacional: A = h 8π2 ; B = Ia h 8π2 ; C = Ib h 8π2 ; A, B, C [=] s Ic −1 (159) Constantes rotacionales en cm −1 Molécula Simetría A B C H2O C2v 27.877 14.512 9.285 H2CO C2v 9.4053 1.2953 1.1342 HCO2H Cs 2.58548 0.402112 0.347447 CH3 35 Cl C3v 5.09 0.443401 CH3 127 I C3v 5.11 0.250217 C2H6 D3d 2.681 0.6621 NH3 C3v 9.4443 6.196 C6H6 D6h 0.1896 0.0948 CH4 Td 5.2412 c○ Víctor Luaña, 2002–3 (119)
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