Capīıtulo 3 Rotación de moléculas poliatómicas

More documents

Recommendations

Info

$Cap´ıtulo 4 Difractometr´ıa: Técnicas experimentales y de ...$

$Butadieno: tiempos fraccionarios, ecuación integrada,datos$

L3: Rotación de moléculas poliatómicas Mecánica cuántica de un rotor rígido El trompo simétrico alargado Ahora Ia < Ib = Ic o A > B = C. El operador de Hamilton es: ˆHrot = ˆ L2 1 + 2Ib 2Ia − 1 ˆL 2 a , 2Ib (181) y el conjunto de operadores compatibles se compone de ˆ Hrot, ˆ L 2 , ˆ Lz y ˆ La. Comparando con el trompo achatado vemos que el operador ˆ La ha sustituido al ˆ Lc. Sin embargo, seguiremos llamando K al número cuántico asociado ahora a ˆ La. Las funciones propias continúan siendo las funciones de Wigner |JMK〉, y la energía se puede escribir como: Erot h = J(J + 1)B + K2 (A − C). (182) Las moléculas lineales son un caso límite del trompo simétrico alargado cuando Ia → 0 (A → ∞) y, por tanto, K = 0 permanentemente. El espectro rotacional de absorción de los trompos simétricos está formado por transiciones que cumplen: µ0 = 0; ∆J = 0(si J = 0), ±1; ∆M = 0, ±1; y ∆K = 0. (183) La frecuencia de las transiciones permitidas (J, K) → (J + 1, K) es independiente de K (aproximación de rotor rígido). c○ Víctor Luaña, 2002–3 (128)
L3: Rotación de moléculas poliatómicas Mecánica cuántica de un rotor rígido rot/ B E 4 J 3 2 1 0 K=0 K=1 K=2 K=3 Erot / B 4 J 3 2 1 0 K=0 K=1 K=2 K=3 Niveles de energía de los trompos simétricos achatado (izquierda) y alargado (derecha) si A = 2C. Las flechas muestran las transiciones permitidas en espectroscopía de absorción. c○ Víctor Luaña, 2002–3 (129)
Page 1 and 2: L3: Rotación de moléculas poliat
Page 19: L3: Rotación de moléculas poliat

Capīıtulo 3 Rotación de moléculas poliatómicas

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?