Capīıtulo 3 Rotación de moléculas poliatómicas
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L3: <strong>Rotación</strong> <strong>de</strong> <strong>moléculas</strong> <strong>poliatómicas</strong> Mecánica cuántica <strong>de</strong> un rotor rígido<br />
El trompo asimétrico (TAsim)<br />
El caso más complejo lo presentan los trompos asimétricos (A > B > C). El operador <strong>de</strong> Hamilton,<br />
ˆHrot = ˆ L 2 a<br />
2Ia<br />
sólo conmuta con ˆ L 2 , y ˆ Lz: K ya no es un buen número cuántico.<br />
+<br />
ˆL 2 b<br />
2Ib<br />
+ ˆ L2 c<br />
, (186)<br />
2Ic<br />
Cálculo variacional <strong>de</strong> los niveles <strong>de</strong> energía: Las funciones <strong>de</strong> onda <strong>de</strong>l TAsim se<br />
pue<strong>de</strong>n escribir como combinación lineal <strong>de</strong> las funciones |JMK〉 <strong>de</strong> Wigner:<br />
ψiJM =<br />
J<br />
K=−J<br />
cKi |JMK〉 . (187)<br />
Sólo funciones <strong>de</strong> igual JM se mezclan entre sí. Los estados estacionarios <strong>de</strong>l TAsim se obtienen<br />
resolviendo el sistema secular:<br />
<br />
H − Ei 1 ci = 0 =⇒<br />
<br />
H − E 1<br />
= 0, (188)<br />
don<strong>de</strong><br />
H JMK,J ′ M ′ K ′ = H K,K ′ (J) = JMK ˆ Hrot J ′ M ′ K ′ . (189)<br />
c○ Víctor Luaña, 2002–3 (131)