Capīıtulo 3 Rotación de moléculas poliatómicas
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L3: <strong>Rotación</strong> <strong>de</strong> <strong>moléculas</strong> <strong>poliatómicas</strong> Mecánica clásica <strong>de</strong> un rotor rígido<br />
Mecánica clásica <strong>de</strong> un rotor rígido<br />
Centro <strong>de</strong> masas:<br />
RCM = 1<br />
M<br />
N<br />
i=1<br />
Posición <strong>de</strong>l átomo i-ésimo:<br />
Mi Ri, don<strong>de</strong> M =<br />
N<br />
i=1<br />
Mi. (133)<br />
ri = Ri − RCM. (134)<br />
Eliminamos la traslación suponiendo que RCM es constante.<br />
A<strong>de</strong>más, el objeto rota como un sólido rígido:<br />
Toda la energía <strong>de</strong> rotación es cinética:<br />
T rot = 1<br />
2<br />
vi = ω × ri. (135)<br />
<br />
i<br />
= 1<br />
ω ·<br />
2<br />
Mivi · vi = 1<br />
2<br />
<br />
i<br />
ri × pi<br />
<br />
<br />
i<br />
= 1<br />
ω ·<br />
2<br />
Mivi · (ω × ri) = 1<br />
2<br />
<br />
i<br />
<br />
i<br />
L<br />
C.M.<br />
ω · (ri × Mivi)<br />
li = 1<br />
2 ω · L (136)<br />
don<strong>de</strong> pi = Mivi es el momento lineal y li = ri × pi el momento angular <strong>de</strong>l núcleo i-ésimo.<br />
c○ Víctor Luaña, 2002–3 (111)<br />
r i<br />
ω<br />
v i
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