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Etude de la dynamique autour des points de Lagrange

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tel-00422422, version 1 - 6 Oct 2009<br />

locale du flot <strong>autour</strong> <strong>de</strong>s <strong>points</strong> d’équilibre, et prouve <strong>la</strong> stabilité <strong>de</strong>s <strong>points</strong> L4 et L5 sous<br />

certaines conditions.<br />

2.2.4 Flot <strong>autour</strong> <strong>de</strong>s <strong>points</strong> L1 et L2<br />

L’étu<strong>de</strong> qualitative du mouvement <strong>de</strong> notre système <strong>dynamique</strong> au voisinage <strong>de</strong>s <strong>points</strong> <strong>de</strong><br />

libration colinéaires, L1 et L2, fournit les éléments essentiels à <strong>la</strong> compréhension <strong>de</strong>s propriétés<br />

du problème restreints <strong>de</strong>s trois corps. Par l’étu<strong>de</strong> du linéarisé <strong>autour</strong> <strong>de</strong>s <strong>points</strong> d’équilibre, cette<br />

étu<strong>de</strong> permet d’introduire l’existence d’orbites périodiques et <strong>de</strong> trajectoires asymptotiques. Le<br />

lecteur pourra se référer à <strong>la</strong> section 2.7 du livre <strong>de</strong> Koon et al. [30] qui décrit <strong>la</strong> géométrie <strong>de</strong>s<br />

solutions <strong>autour</strong> <strong>de</strong>s équilibres.<br />

Introduction d’un nouveau système <strong>de</strong> coordonnées.<br />

Dans le cas p<strong>la</strong>naire, les valeurs propres du système linéarisé <strong>autour</strong> <strong>de</strong>s point L1 et L2 sont<br />

<strong>de</strong> <strong>la</strong> forme ±λ et ±iν, où λ et ν sont <strong>de</strong>s constantes positives. On peut même montrer (voir<br />

[30] Chap. 2.7) que les vecteurs propres associés sont <strong>de</strong> <strong>la</strong> forme<br />

u1 =<br />

u2 =<br />

w1 =<br />

w2 =<br />

<br />

<br />

1, −σ, λ, −λσ ,<br />

<br />

<br />

1, σ, −λ, −λσ ,<br />

<br />

<br />

1, −iτ, iν, ντ ,<br />

<br />

<br />

1, iτ, −iν, ντ ,<br />

où σ et τ sont <strong>de</strong>s constantes vérifiant σ > 0 et τ < 0. Par un changement<br />

<br />

linéaire <strong>de</strong> coordonnées<br />

avec les vecteurs propres u1, u2, w1 et w2 comme nouveaux axes, et ξ, η, ζ) les coordonnées<br />

correspondantes, on obtient une nouvelle équation différentielle linéarisée, <strong>de</strong> forme simplifiée :<br />

˙ξ = λξ, (2.9a)<br />

˙η = −λη, (2.9b)<br />

˙<br />

ζ1 = νζ2, (2.9c)<br />

˙<br />

ζ2 = −νζ1, (2.9d)<br />

et l’énergie intégrale <strong>de</strong>vient<br />

El = λξη + ν <br />

ζ<br />

2<br />

2 1 + ζ 2 <br />

2 · (2.10)<br />

Les solutions <strong>de</strong> l’équation s’écrivent<br />

ξ(t) = ξ 0 e λt<br />

η(t) = η 0 e −λt<br />

(2.11a)<br />

(2.11b)<br />

ζ(t) = ζ1(t) + iζ2(t) = ζ 0 e −iνt , (2.11c)<br />

où les constantes ξ0 , η0 et ζ0 = ζ0 1 + iζ0 2 sont les conditions initiales. De plus, on constate facilement<br />

que les équations linéarisées obtenues admettent <strong>de</strong>ux nouvelles intégrales du mouvement,<br />

en plus <strong>de</strong> l’énergie. Il s’agit <strong>de</strong>s fonctions ηξ et ζ2 = ζ2 1 + ζ2 2 , qui sont donc toutes <strong>de</strong>ux<br />

constantes le long <strong>de</strong>s solutions du système linéarisé.<br />

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