Géochronologie U-Pb par ablation laser et ICP-MS (LA-ICP-MS ...
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Géochronologie U-<strong>Pb</strong> <strong>par</strong> <strong>ablation</strong> <strong>laser</strong> <strong>et</strong> <strong>ICP</strong>-<strong>MS</strong> (<strong>LA</strong>-<strong>ICP</strong>-<strong>MS</strong>): Principes, Complexités & Perspectives<br />
a. Le biais en masse<br />
Le biais en masse résulte principalement d'un eff<strong>et</strong> espace-charge qui se produit<br />
dans le plasma <strong>et</strong> au niveau de l'interface de la machine (Hirata, 1996). Ce<br />
fractionnement se produit lorsque les électrons produits <strong>par</strong> ionisation des atomes<br />
dans le plasma sont r<strong>et</strong>irés du faisceau. Les ions restants subissent alors une<br />
répulsion importante du fait de leurs charges positives qui ne sont plus équilibrées<br />
<strong>par</strong> les électrons. Les isotopes légers étant plus facilement dispersés, ce<br />
fractionnement favorise les isotopes lourds qui restent plus près de la trajectoire<br />
ionique. L'amplitude de ce biais en masse est évaluée <strong>par</strong> mesure répétitive de<br />
standards artificiels (e.g. NIST SRM 610 ou 612) ou naturels (e.g. zircon 91500) de<br />
composition isotopique connue. Les analyses réalisées sur des matériaux ayant des<br />
compositions <strong>et</strong> des propriétés différentes (Figures 18) indiquent des biais en masse<br />
de même ordre de grandeur, entre 0.15-0.20% pour un <strong>ICP</strong>-<strong>MS</strong> quadripolaire.<br />
Figure 18: Discrimination en masse observée sur un <strong>ICP</strong>-<strong>MS</strong> quadripôlaire VG Plasmaquad II <strong>et</strong> un<br />
<strong>laser</strong> Nd:YAG 266 nm ( Bruguier <strong>et</strong> al., 2001). Les barres d'erreur sont à ±1.<br />
Ceci suggère que, en dépit de propriétés optiques, chimiques <strong>et</strong> minéralogiques<br />
différentes, le biais en masse lors de l'<strong>ablation</strong> <strong>laser</strong> dans le domaine de l'ultra-viol<strong>et</strong>,<br />
n'est pas contrôlé <strong>par</strong> les propriétés du matériel cible. La mesure des rapports<br />
isotopiques du <strong>Pb</strong> ne nécessite donc pas de standards de même matrice. La<br />
correction du biais en masse est effectuée suivant la relation:<br />
R c = R m x (1 + C) m<br />
où:<br />
m: différence de masse des deux isotopes considérés,<br />
C: facteur de correction,<br />
R c <strong>et</strong> R m : rapports corrigés <strong>et</strong> mesurés respectivement.<br />
Les résultats obtenus à l’aide d'un <strong>ICP</strong>-<strong>MS</strong> à secteur magnétique (Figure 19)<br />
indiquent que les valeurs de discrimination de masse sont significativement plus<br />
basses (typiquement de l'ordre de 0.03 à 0.10%) que celles obtenues à l’aide d’un<br />
<strong>ICP</strong>-<strong>MS</strong> quadripolaire. C<strong>et</strong>te différence résulte probablement du fait que, dans le cas<br />
d’une <strong>ICP</strong>-<strong>MS</strong> à secteur magnétique, l'interface est portée à haute tension (environ<br />
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