Modélisation et Simulation des phénomènes d'ébullition et du ...

CHAPITRE 2FIG. 2.5 – Courbe d’ébullition pour un jet d’eau plan, à surface libre, montrant les effets de lavitesse (Ishigai et al. [59]).quasi-explosive (i.e. les bulles formées semblent exploser) et le film stable de vapeur ne peut passe former ; les bulles sont fragmentées, favorisant l’arrivée de liquide au niveau de la paroi. Il estégalement possible que la fragmentation violente des bulles produise un aérosol par interactionavec la phase liquide ce qui induit un accroissement du flux de chaleur (Robidou [132]). Ce régimeapparaît sur une plage de température élevée (∆T sat£ 100¤ 300C ). Cependant, Robidou[132] n’ayant pas effectué de visualisations par caméra rapide, cet auteur n’a pas pu observer sila remontée de flux correspondait bien au régime d’ébullition par émission de micro-bulles. Cependant,la comparaison des régimes de plateau de flux et d’ébullition par émission périodique demicro-bulles en ébullition de transition est effectuée dans le paragraphe 3.5.4.De plus, d’après Robidou, l’influence de la vitesse du liquide ainsi que de sa sous-saturation estvisible dans le domaine de l’ébullition de transition. Dans ce domaine les flux extraits à l’impactsont d’autant plus importants que la vitesse et que la sous-saturation sont élevées. La figure 2.7représente l’effet d’une augmentation de la sous-saturation sur les courbes d’ébullition à l’impact(ces courbes d’ébullition sont tracées à partir des observations de Robidou [132], Miyasaka et al.[100] et Torikai et al. [163]). Robidou [132] donne la corrélation suivante 0©57 pour V 0©96m/s et 5 sub 19C :jq plateau£ CV n j ∆T msub (2.1)∆TL’équation (2.1) a été établie pour une distance entre la buse et la surface de 6 mm, dans la confi-13