ModÃ©lisation et Simulation des phÃ©nomÃ¨nes d'Ã©bullition et du ...

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CHAPITRE 2des bulles en paroi créées par l’hydrodynamique du jet. En effet, d’après l’étude de Sevik &Park [148] le jet conduirait à la fragmentation turbulente des bulles en paroi ou d’après l’étudede Taylor [162], cette fragmentation pourrait également résulter de l’apparition d’instabilités deRayleigh-Taylor à l’interface liquide/vapeur sous l’effet de la décélération du jet. Ainsi, les bullesse fragmentent lorsqu’elles ont atteint un rayon critique, et donc une fréquence d’oscillation deleur volume critique. L’étude de ces instabilités est réalisée dans le chapitre 3. De même, le rayoncritique R crit au-dessus duquel les bulles sont systématiquement fragmentées par l’énergie du jetet la fréquence d’oscillation des bulles qui lui est associée sont déterminés dans le chapitre 3).bR critCoalescenceConduction transitoireFlux (MW/m )2Oscillations desbullesAsséchementcomplet de laparoib=RcritbRcritFragmentationdes bullesPSfrag replacementsTw (K)FIG. 2.12 – Schéma explicitant les différents phénomènes conduisant au plateau de flux.Sur la figure 2.12 la hauteur de la sous-couche surchauffée à la paroi est notée b. Nous faisonsl’hypothèse que la taille maximale des bulles en paroi est sensiblement égale à b. En effet, lesbulles de vapeur existent dans cette sous-couche où le liquide est surchauffé et sont condenséesà l’extérieur de cette sous-couche, au contact du liquide sous-refroidi. En ébullition nucléée lenombre de sites actifs croît avec la température pariétale. Des bulles de plus en plus nombreusesapparaissent en paroi. A la température du flux critique, le nombre de bulle en paroi est tellementimportant que les bulles coalescent, elles donnent naissance à des poches de vapeur dont le rayoncaractéristique (b) est cependant toujours inférieur au rayon critique (R crit ). L’épaisseur de la souscouchesurchauffée est modifiée par la présence des bulles en paroi : elle s’éloigne de sa valeurdonnée par les corrélations établies en monophasique. La température de paroi augmente et lespoches de vapeur grossissent en surface. Pour la température du premier minimum de flux, on faitl’hypothèse que l’épaisseur de la sous-couche surchauffée devient égale au rayon critique (R crit ).Les poches de vapeur en paroi sont fragmentées et la paroi est remouillée ce qui entraîne une20
CHAPITRE 2augmentation du flux évacué (chapitre 4). Puis au niveau du “plateau de flux”, des instabilités desbulles en paroi limitent le flux évacué en paroi. La température de la paroi augmentant encorede 200 o C ces instabilités prennent fin et la paroi n’est plus remouillée (chapitre 5). Le régimed’ébullition en film apparaît.Les modélisations du phénomènes de plateau de flux ainsi que du premier minimum d’ébullitionet du minimum d’ébullition en film seront décrites dans les chapitres suivants.21
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Conclusion et PerspectivesCONCLUSIO
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|ExpériencesLLaCONCLUSION ET PERSP
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Bibliographie[1] A.D. AKIMENKO, Fea
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Annexe ACorrélations existantes da
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