Modélisation et Simulation des phénomènes d'ébullition et du ...

A@ @? B ε£ 0©085.CCHAPITRE 3Discussion de la validité de la relation (3.38) suivant le nombre de ReynoldsL’équation (3.38) a été établie pour des nombres de Reynolds compris entre 4 et(Chassaing [23]). Or d’après le tableau 3.3 qui donnent les principales conditions expérimentalespour lesquelles les plateaux de flux ont été obtenus dans la littérature, les résultats de Robidou[132] et certains de Miyasaka et al. [100], Ishigai et al. [59] et Ochi et al. [119] ne vérifient pas cecritère de validité.1¦ 1¦51010TAB. 3.3 – Conditions expérimentales pour lesquelles les plateaux de flux ont été obtenusAuteurs Nombre d ou d h V n ∆T sub q plateau exp. Red’essais (mm) (m/s) (C) (MW¢m2 )Robidou [132] 35 1,8 0,46-0,9 5-17 1,49-4,8 2,85 10 3 -5,58 10 3Miyasaka et al. [100] 3 10 1,5-15,3 85 30-58 7,75 10 4 - 7,9 10 5Hall et al. [43] 1 5,1 3 75 42 5,27 10 4Ishigai et al. [59] 10 11 1-3,7 5-55 2,5-12 3,75 10 4 -1,2 10 5Ochi et al. [119] 8 5-20 3 5-80 1,5-9 5 10 4 -2 10 5Afin de rendre l’équation (3.38) valide sur une plage de Reynolds comprise entre 10 3 et 10 6 , nousavons considéré les lois suivantes :donnée par l’équation (3.40), V étant la vitesse débitante (m/s).CLes valeurs de l’énergie cinétique k et de la dissipation ε sont alors données par les relations (3.41)et (3.42) dans lesquelles C µ =0,09 et κ=0,41 (constante de Karman) :V) u>£f2(3.40)23k£u>2µ(3.41)µk 2κu>d10(3.42)Nous obtenons donc pour ε :C V n3d Re13-8 ε£pour 3 10 4 ReV 3nd Re13-10 pour Re¡3 10 4 (3.43)37ε£ 0©0378