Tutorial - DPI - Inpe
Tutorial - DPI - Inpe
Tutorial - DPI - Inpe
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
FUNDAMENTOS DA POLARIMETRIA E DA CALIBRAÇÃO SAR<br />
dos ângulos ψ e χ, tanto para a recepção como para a transmissão do vetor campo<br />
elétrico. Na prática, a representação da resposta polarimétrica é dada por:<br />
onde<br />
r<br />
g n e<br />
t<br />
n<br />
σ =<br />
T<br />
2<br />
r T<br />
t<br />
( ψ χ ) [ S] h(<br />
ψ , χ ) ( g ) [ K ] g<br />
h , =<br />
, (1.31 )<br />
r<br />
r<br />
Dezembro/2008 23/74<br />
t<br />
t<br />
g representam os vetores de Stokes normalizados de recepção ( 1<br />
r<br />
g ) e<br />
transmissão ( 1<br />
t<br />
g ), respectivamente. Para simplificar a análise da resposta<br />
0 =<br />
polarimétrica, é comum considerar dois tipos de gráficos: o primeiro denominado de<br />
resposta co-polarizada (co-polarized), onde as polarizações de transmissão e recepção<br />
são iguais ( r t ψ = ψ e χ r = χ t ); e o segundo denominado de resposta polarizada<br />
cruzada (cross-polarized), onde as polarizações de transmissão e recepção são<br />
ortogonais ( ψ = ψ + 90°<br />
χ = −χ<br />
).<br />
r t e r t<br />
A seguir são descritas as principais características da resposta polarimétrica teórica de<br />
diferentes refletores de canto, que são amplamente empregados no imageamento SAR,<br />
principalmente na calibração de imagens SAR.<br />
1.4.1 Refletor de Canto Diédrico<br />
A onda incidente em um refletor de canto diédrico (espalhamento do tipo double-<br />
bounce ou even-bounce) irá refletir em cada uma das faces e será espalhada na mesma<br />
direção de incidência (ULABY e ELACHI, 1990). Porém, o sentido da polarização<br />
vertical espalhada será alterado, introduzindo uma diferença de fase igual a 180° entre<br />
as componentes S hh e S vv (Figura 1.5a). A matriz de espalhamento teórica de um<br />
refletor de canto diédrico, na convenção BSA, é dada por (RUCK et al., 1970; UNAL et<br />
al., 1994):<br />
[ S]<br />
=<br />
σ<br />
di<br />
⎡−cos<br />
⎢<br />
⎣ sen<br />
( 2θ)<br />
sen(<br />
2θ)<br />
( 2θ)<br />
cos(<br />
2θ)<br />
⎤<br />
⎥ =<br />
⎦<br />
16πa<br />
2 2<br />
b<br />
sen<br />
2<br />
λ<br />
2<br />
n<br />
n<br />
( π 4+<br />
φ)<br />
⎡−cos(<br />
2θ)<br />
sen(<br />
2θ)<br />
0 =<br />
( ) ( ) ⎥ ⎤<br />
⎢<br />
, (1.32 )<br />
⎣ sen 2θ<br />
cos 2θ<br />
⎦<br />
onde a e b são as dimensões do refletor diédrico, θ e φ são, respectivamente, os ângulos<br />
de orientação e azimute do refletor em relação a linha de visada do radar (Figura 1.5b).