dinâmica dissipativa da transição de desconfinamento - UFRJ

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CONTEÚDO 2 6 Conclusão 65 A Métodos numéricos 68
Lista de Figuras 2.1 Caminho fechado formado por uma sequência de comparadores U(x, y). . . . 15 2.2 Representação dos vácuos degenerados no plano complexo a temperaturas altas para N = 3 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 19 3.1 Potencial efetivo para SU(2) para diferentes valores da temperatura. . . . . . 26 3.2 Potencial efetivo para SU(3) segundo o modelo de autovalores do loop de Polyakov como parâmetro de ordem. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 28 3.3 Potencial efetivo para SU(3) obtido a partir do modelo do traço do loop de Polyakov como parâmetro de ordem. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 32 4.1 Contorno de Schwinger-Keldish. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 40 4.2 Resultados da evolução temporal de um campo φ para diferentes valores do espaçamento a depois de adicionar contratermos adequados. Os resultados deixam de variar com a. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 53 4.3 Os diagramas a) tadpole e b) sunset, divergentes ultravioleta na teoria clássica a temperatura finita. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 53 5.1 Evolução temporal do valor médio do parâmetro de ordem para o caso SU(2). 59 5.2 Evolução temporal do valor médio do parâmetro de ordem para o caso SU(3), com potencial da Eq. 3.20 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 60 5.3 Evolução temporal do valor médio do parâmetro de ordem para o caso SU(3) com potencial obtido seguindo o segundo modelo do Cap.3 . . . . . . . . . . 61 5.4 Evolução temporal para o parâmetro de ordem no caso da transição quiral (E.S.Fraga e G.Krein - 2005) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 63 3
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Capítulo 6 Conclusão Resultados e
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CAPÍTULO 6. CONCLUSÃO 67 para o c
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Bibliografia [1] R. L. Jaffe, Phys.
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BIBLIOGRAFIA 77 [32] A. M. Polyakov
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BIBLIOGRAFIA 79 [66] T. Bhattachary
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