dinˆamica dissipativa da transic¸˜ao de desconfinamento - UFRJ

CAPÍTULO 3. MODELOS EFETIVOS PARA A TRANSIÇÃO DE DESCONFINAMENTO28
f / T 4
3
2
1
0
T = 200 MeV
T = 270 MeV
T = 320 MeV
T = 380 MeV
-2 -1 0 1 2
ψ
Figura 3.2: Potencial efetivo para SU(3) segundo o modelo de autovalores do loop de Polya-
kov como parâmetro de ordem.
3.3 Plasma de glúons como um condensado de loops de
Polyakov
Neste modelo efetivo, proposto por Pisarski e ampliado por Pisarski et al [12, 13, 14, 15, 16,
17, 18], o potencial efetivo é obtido a partir de argumentos baseados na simetria Z(3) do
sistema. O parâmetro de ordem será o traço do loop e os coeficientes do potencial são obtidos
fazendo comparações com resultados da rede para a pressão e a energia livre. O autor estuda
diferentes representações para o loop de Polyakov e argumenta que termos contendo estas
representações alternativas seriam correções em uma teoria mais completa.
Como já foi dito anteriormente, o loop de Polyakov usual sob transformações locais Z(N)
transforma-se como um campo com carga Z(N) igual a 1, ou seja, o que resulta de uma
transformação local Z(N) aplicada ao campo será o campo multiplicado por um elemento
do grupo Z(N). Um campo com carga Z(N) igual a 2 teria como resultado, após tal
transformação, o próprio campo multiplicado por um elemento de Z(N) ao quadrado. Com