Materiály a technická dokumentace - UMEL - Vysoké uÄÂenà...
Materiály a technická dokumentace - UMEL - Vysoké uÄÂenà...
Materiály a technická dokumentace - UMEL - Vysoké uÄÂenà...
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
94 Fakulta elektrotechniky a komunikačních technologií VUT v Brně<br />
4.6 Vedení proudu v polovodiči<br />
Cíl:<br />
Vysvětlení uplatnění driftu a difuze nosičů při vedení proudu v polovodiči, naznačení změny<br />
konduktivity polovodičů s teplotou v širokém rozsahu teplot.<br />
Bez přítomnosti elektrického pole se elektrony a díry v polovodiči pohybují díky tepelné<br />
energii předané mřížkou nahodilým, tzv. tepelným pohybem mezi jednotlivými srážkami<br />
s krystalovou mříží. Za předpokladu, že veškerá tepelná energie se přemění v energii<br />
kinetickou, lze pro tepelnou rychlost elektronu psát<br />
3kT<br />
vt<br />
= (4.23)<br />
m<br />
n<br />
Tato rychlost při teplotě 300 K (přibližně pokojová teplota) dosahuje hodnoty řádově<br />
100 km/s.<br />
Při vložení do elektrického pole nosiče získávají i energii od tohoto pole. Vlivem jeho<br />
působení dochází k unášivému (driftovému) pohybu nosičů, který se superponuje na jejich<br />
tepelný pohyb. Situace je schematicky znázorněna na obr. 4.18.<br />
Obr. 4.18 Pohyb volného elektronu krystalem.<br />
a) neuspořádaný pohyb vlivem tepelné energie<br />
b) výsledný pohyb složený z neuspořádaného a driftového pohybu<br />
Střední hodnota rychlosti elektronu v elektrickém poli daná driftem se nazývá driftová<br />
rychlost, její velikost lze vyjádřit<br />
kde<br />
v .<br />
dn<br />
= µ<br />
n<br />
E, (4.24)