Zugriff auf die Publikation mit Stand vom 15.03.2004

Weitere Magazine

Empfehlungen

Info

F o r s c h u n g 2. Die vollkommen duale Formulierung der Meyl’schen Feldgleichungen Die Meyl’schen Feldgleichungen gehen von den Maxwell’schen Gleichungen aus und sind z. B. in [2] auf Seite 2 in der Form div B = 0 (1) div D = 0 (2) div D = εE (3) div B = µH (4) rot H = j + δD (5) div E = -b – δB δt div j = E/ρ (7) δt div b = H/κh (6) (8) angegeben. Gegenüber der klassischen Maxwell’schen Theorie hat Meyl in Gl. (6) seine sogenannte Potentialdichte b und die Gl. (8) komplett neu eingeführt. Da dies im Rahmen der klassischen Interpretation die Existenz von magnetischen Raumladungen (Monopolen) bedeuten würde und er die Tatsache nicht bezweifelt, dass solche bisher noch nicht beobachtet werden konnten, geht er noch einen Schritt weiter und bezweifelt dual hierzu auch die Existenz von elektrischen Raumladungen (Monopolen). Demzufolge fehlt in Gl. (2) die übliche elektrische Raumladungsdichte ρ . Er bezwei- e felt zwar nicht, dass elektrische Ladungsquanten beobachtet werden können, jedoch behauptet er, dass es sich dabei im Grunde um Dipole aufgrund von Potenzialwirbeln handelt, bei denen der Gegenpol im Zentrum der Ladung liegt und messtechnisch nicht zugänglich ist. Näheres hierzu folgt im Abschnitt über die Potenzialwirbel. An dieser Stelle soll zunächst die Meyl’sche Forderung nach vollkommener Dualität etwas näher beleuchtet werden. Der Dualitätsvergleich von Gl. (7) und Gl. (8) zeigt, dass es sich bei der neu eingeführten sogenannten „hydrotischen“ Leitfähigkeit κ eigentlich um einen spezifischen magnetischen h Widerstand entsprechend zum spezifischen elektrischen Widerstand ρ handelt. Dies ist von entscheidender Bedeutung, wenn man sich die Meyl’sche „Antwort auf die Kernfragen“ (Existenz elektrischer und magnetischer Monopole) in [2] etwas genauer anschaut. Meyl schreibt: „Im idealen Vakuum sind gar keine Ladungsträger vorhanden, weshalb keine Ströme, keine Stromwirbel und folglich auch keine magnetischen Pole existieren können.“ „Keine Ströme“ bedeutet elektrische Leitfähigkeit κ = 0 und damit 30 NEWS 30 letter 1/2004 NEWS letter 1/2004 F o r s c h u n g geht der spezifische elektrische Widerstand ρ ➜ , denn κ = 1/ρ. Vollständige Dualität vorausgesetzt und die Tatsache, dass elektrische und magnetische Größen im idealen Vakuum sicher gleichberechtigt sind, erfordert, dass auch keine magnetischen Ströme (entsprechen der Meyl’schen Potenzialdichte b) 8 vorhanden sein können und dass somit κ h ➜ gelten muss. Im Gegensatz hierzu argumentiert Meyl völlig willkürlich: „Gleichzeitig wird die hydrotische Leitfähigkeit κ minimal, die Potenzialdichte und damit auch h der Potenzialwirbel maximal. Dieser Wirbel bildet elektrische Pole aus ... . Es ist auf die Randbedingung des Mikrokosmos zurückzuführen, dass ausnahmslos elektrisch geladene Teilchen existenzberechtigt sind.“. Offensichtlich besteht diese Randbedingung des Mikrokosmos darin, dass Meyl völlig willkürlich das Verhalten magnetischer Größen im Gegensatz zu dem der elektrischen Größen und damit im Widerspruch zu der – von ihm selbst geforderten – Dualität definiert. Als Fazit bleibt an dieser Stelle festzuhalten, dass es keinerlei physikalische oder auch theoretische Begründung für die Existenz der Meyl’schen Potenzialdichte b und dementsprechend seiner hydrotischen Leitfähigkeit κ gibt. Damit ist seinen The- h orien im Grunde bereits an dieser Stelle die Grundlage entzogen. Im Übrigen sei an dieser Stelle angemerkt, dass es in der klassischen elektromagnetischen Feldtheorie durchaus üblich und sinnvoll ist, mit vollständig dualen Maxwell’schen Gleichungen zu arbeiten. Die Meyl’sche Potenzialdichte wird dabei – wie schon angedeutet – als magnetische Stromdichte bezeichnet und es gibt darüber hinaus auch magnetische Raumladungen. Jedoch wird in diesem Zusammenhang nicht behauptet, dass diese magnetischen Größen physikalisch existieren, sondern es handelt sich dabei um rein virtuelle Größen, die für eine elegantere Formulierung des theoretischen Apparates genutzt werden. 3. Die fundamentale Feldgleichung 8 Die Herleitung der fundamentalen Feldgleichung von Meyl ist eine Standardaufgabe der Vektoranalysis, wenn man die Gl. (1) – (8) als gegeben annimmt. Da diese Herleitung jedoch nur für konstante Materialpa-
ameter gilt, stellt sich allerdings sofort die Frage, was an dieser Gleichung fundamental sein soll? Die Gleichung ist z. B. in [2] als Gl. (11) zu finden und lautet c2 ∆Ψ = Ψ + 1 δΨ + 1 δΨ + δ2Ψ , (9) τ τ τ δt τ δt δt 1 2 2 1 2 wobei der Feldvektor Ψ stellvertretend für E, H, D, B, b oder j steht und c = 1/√εµ, τ = ερ und τ = µκ gilt. 1 2 h Für die Herleitung dieser Gleichung wird in [2] auf [1] verwiesen und dort findet man auf Seite 88 den Hinweis, dass für die Herleitung dieser Gleichung die Annahme div Ψ = 0 (dort für den Spezialfall Ψ = j) explizit vorausgesetzt wurde. Wie man sich leicht überzeugen kann, müsste die Gleichung im allgemeinen Fall (ohne diese einschränkende Annahme) -c2 rot rot Ψ = Ψ + 1 δΨ + 1 δΨ + δ2Ψ (10) τ τ τ δt τ δt δt 1 2 2 1 2 lauten. Diese Tatsache wird bei der Betrachtung der Meyl’schen Skalar- oder Longitudinalwellen in einem späteren Abschnitt noch von entscheidender Bedeutung sein. 4. Die Meyl’schen Potenzialwirbel Die sogenannten Potenzialwirbel sind eines der zentralen Elemente der Meyl’schen Theorien. Wie bereits in Abschnitt 2 angedeutet wurde, bestreitet Meyl die Existenz sowohl von magnetischen als auch von elektrischen Monopolen und er argumentiert, dass es sich bei den in der Natur beobachtbaren elektrischen Ladungen, die uns als Monopole erscheinen, eigentlich um Potenzialwirbel handelt. Wie in Bild 1 veranschaulicht ist, sind dies in Wirklichkeit Dipole, bei denen sich der Gegenpol im Inneren des kugelförmigen Gebildes befindet. Meyl vermeidet, von seinen Potenzialwirbeln eine formelmäßige Beschreibung anzugeben, die z.B. daraufhin überprüft werden könnte, ob sie eine Lösung seiner eigenen Feldgleichungen darstellt. Entsprechend ist man bei der Interpretation der Potenzialwirbel darauf angewiesen, die Meyl’schen Andeutungen durch möglichst realistische Annahmen zu ergänzen. Nach seinen Aussagen (z. B. [2] Seite 18) kann sich eine Welle, die sich mit Lichtgeschwindig- keit ausbreitet, durch eine Symmetriestörung zu einem Kugelwirbel aufrollen. Offensichtlich geht die zeitlich veränderliche Welle dabei in ein statisches Gebilde über, wie es in Bild 1 angedeutet ist, und bei dem genauso viel Energie im Innern gebunden ist, wie man nach außen, bei dem nun als elektrischer Monopol erscheinenden Teilchen, durch Wechselwirkung mit seiner Umgebung feststellen kann. Nach den üblichen Regeln der Feldtheorie handelt es sich bei dem sogenannten Potenzialwirbel, wie er in Bild 1 und z. B. auch auf dem Titelblatt von [2] veranschaulicht ist, keinesfalls um ein Wirbel-, sondern um ein reines Gradientenfeld. Da ein Gradientenfeld immer aus Divergenzen (Quellen) entsteht, kann dieser Potenzialwirbel mit Sicherheit keine Lösung der „verallgemeinerten“ Meyl’schen Gleichungen Gl. (1) – (8) darstellen. Lässt man dies außer Acht, wäre das Gebilde in Bild 1 immer noch unsinnig, da man leicht zeigen kann, dass bei der angedeuteten Anordnung von Plus- und Minus-Pol der Raum außerhalb des Minuspols feldfrei wäre. Allerdings sei Meyl an dieser Stelle vorgeschlagen, seinen Potenzialwirbel so zu verändern, dass sich nur der „halbe“ Pluspol im Zentrum befindet und die andere Hälfte im Unendlichen liegt, wodurch zumindest dieser Widerspruch aufgelöst wäre. Bild 1: Meyl’scher Potenzialwirbel F o r s c h u n g 1/2004 letter NEWS 31
Seite 1 und 2: G 14514 ■ 12. Jg. ■ März 2004
Seite 3 und 4: Inhalt Tagung Bericht zum FGF-Works
Seite 5 und 6: hop Immenstaad: in meter (z. B. EEG
Seite 7 und 8: Epidemiologische Untersuchungen der
Seite 9 und 10: Dagegen zeigten sich die Methodik u
Seite 11 und 12: lediglich mit einem willkürlich au
Seite 13 und 14: mung der Haut durch Handys? abgesch
Seite 15 und 16: Ergebnisse Grafik 1 enthält zwei v
Seite 17 und 18: pie nd Perspektiven nicht angeschlo
Seite 19 und 20: Wie aus der Abbildung ersichtlich,
Seite 21 und 22: voll erscheinen müssen. Da ist die
Seite 23 und 24: ar schütten diese dadurch Botensto
Seite 25 und 26: Literatur: Akai, M. and Hayashi, K.
Seite 27 und 28: n Mobilfunk n Prüfstand Mit „PER
Seite 29: e Betrachtung der en von K. Meyl 1.
Seite 33 und 34: grad div E = 1 δ2E (18) existieren
Seite 35 und 36: ermittelt, die in graphischer Form
Seite 37 und 38: ? en? gsresultate nen. Dann folgten
Seite 39 und 40: ten dabei 34,0 - 73,1 % der Artikel
Seite 41 und 42: enkonsumenten (darunter auch diejen
Seite 43 und 44: der verwendeten Stilmittel jedes Te
Seite 45 und 46: in seinen weitreichenden Hypothesen
Seite 47 und 48: immer, entsprechende Aufmerksamkeit
Seite 49 und 50: oschüren baren Informationen zu ur
Seite 51 und 52: Die Frage, was Laien bei Informatio
Seite 53 und 54: ehmung einer obilfunkanlage liegend
Seite 55 und 56: die die betroffenen Anwohner den Ra
Seite 57 und 58: der Betroffenen am Planungsverfahre
Seite 59 und 60: ht - EMVU-Portale sundheit, manchma
Seite 61 und 62: http://www.regtp.de Betreiber: Regu
Seite 63 und 64: ten ist es, Gründe für Unterschie
Seite 65 und 66: http://www.mmfai.org Betreiber: Mob
Seite 67 und 68: http://www.fmk.at Betreiber: Forum
Seite 69 und 70: chaft kussionen in zwei Richtungen
Seite 71 und 72: Frau Eleanor Reed Adair - 50 Jahre
Seite 73 und 74: 12. Am 29. Januar 2004 fand I n t e
Seite 75 und 76: Für die Forschung standen im Jahr
Seite 77 und 78: Hochschule für Technik und Wirtsch
Seite 79 und 80: N a c h r i c h t e n COST 281 Work

Zugriff auf die Publikation mit Stand vom 15.03.2004

Erfolgreiche ePaper selbst erstellen

Template löschen?

Als Template speichern?