Grundlagen der Hochfrequenztechnik - IHE

2.2 Kondensatoren 19
Material εr tanδe(10 −3 )
Teflon 2,0 0,1 . . . 0,4
Paraffinöl 2,2
Polystyrol 2,4 0,1 . . . 0,5
Bernstein 2,8
Quarz 4,5 . . . 4,7 0,01
Pertinax 5
Glimmer 7 0,1 . . . 0,4
Al2O3 9,8 . . . 11,2 0,05 . . . 1,0
Y3Fe5O12
CaZr0,985Ti0,015O3
15,6
29
BaTi4O9
38
(ZrSn)TiO4 38
Ba2Ti9O20 40
(B 9 Pb)TiO 3
Tabelle 2.1: Dielektrika für die Hochfrequenztechnik
2 < εr < 40. Im niederen Bereich werden Kunststoffe, Teflon usw., um εr = 10 Keramiken und
darüber Titanate u.ä. verwendet. In Tabelle 2.1 sind einige Materialien zusammengestellt. Der
Faktor tan δe stellt dabei die Größe der dielektrischen Verluste dar.
2.2.3 Einfluss der Eigeninduktivität
Der Ladestrom I(t) fließt über die leitenden Flächen des Kondensators nach Bild 2.10. Mit
wachsendem Abstand von den Anschlusspunkten wird der Strom auf den Flächen kleiner, weil
die von ihm transportierten Ladungen längs des Stromweges stetig verteilt liegen bleiben. Die-
ser Strom ist von magnetischen Feldern umgeben, die eine magnetische Feldenergie besitzen.
Letztere ist die Ursache induktiver Wirkungen. Das wirkliche Verhalten des Kondensators er-
läutert das Ersatzschaltbild in Bild 2.10(b)
Man denkt sich den Kondensator in viele kleine Kapazitäten aufgeteilt, die durch die Indukti-
vität der zwischen ihnen liegenden Leiter verbunden sind. Das exakte Verhalten einer solchen
LC-Kombination ist ziemlich kompliziert, jedoch kann man es für nicht allzu hohe Frequenzen
durch das Verhalten der Schaltung in Bild 2.10(c) beschreiben, in dem der gesamten Kapazität
C eine einzige Induktivität LS in Serie geschaltet ist. Dieses LS bezeichnet man als Eigenin-
duktivität des Kondensators. In Schaltungen, in denen mehrere Schaltelemente kombiniert sind,
kommt zum LS noch die Zuleitungsinduktivität hinzu, d.h. die Induktivität der Verbindungs-
drähte, die vom Kondensator zu den Anschlusspunkten der Schaltung führen. Mit wachsender
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