E - ArchiMeD - Johannes Gutenberg-Universität Mainz

2.2. DIE DEFORMATION DES NUKLEONS 7
jNi = 0:95j 2 +
1
Ss i;0:24j
2
2 S 0 +
1
s i;0:20j
2
2 1
SM 2
; 0:042j 4 +
1
DM i;0:0024j
2
2 1
PA 2
j i = 0:97j 4 +
3
Ss i +0:20j
2
4 S 0 +
3
s i;0:097j
2
4 3
Ds 2
+
i
+
i (2.4)
+
i +0:065j 2 D M
3
2
+
i (2.5)
In der Notation 2S+1 L J P bezeichnet S den Spin, L den Bahndrehimpuls der Ortswellenfunktion,
J den Gesamtdrehimpuls und P die Parität des Zustandes. Der Index beschreibt
die Symmetrie der Ortswellenfunktion unter der Vertauschung von Quarks mit s
für symmetrisch, A für antisymmetrisch und M für gemischtsymmetrisch.
Mit dieser – wenn auch kleinen – D–Wellen–Beimischung läßt sich das Nukleon auch
mittels eines elektrischen Quadrupolübergangs (E2) zur (1232)–Resonanz anregen, wie
in Abbildung 2.2 angedeutet. In diesem Fall wäre die Deformation des Nukleons und/oder
N(939)
S=3/2
(1d) 1
(1s) 2
(1s) 3
E2
∆(1232)
S=1/2 S=1/2
E2
S=3/2
L=2 L=0
L=0 L=2
(1s) 3
(1d) 1
(1s) 2
Abbildung 2.2: Die Elektrische Quadrupolanregung (E2) des N! –Übergangs im KQM. In
diesem Bild ist die Absorption eines E2–Photons nur durch eine D–Wellen–Beimischung zur
Nukleon– oder –Wellenfunktion möglich. Während ein Quark eine Bahndrehimpulsänderung
um zwei Einheiten erfährt, bleibt der Spin der drei Konstituenten–Quarks beim Übergang unverändert.
der –Resonanz auf nichtsphärische Konstituenten–Quark–Orbitale zurückzuführen.