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3.2. PHYSIKALISCHE OBSERVABLEN ZUR REM–BESTIMMUNG 37
und demnach die Beziehung:
A + C = Ajj + Cjj , Cjj = A + C ; Ajj : (3.81)
Ferner entspricht der differentielle Wirkungsquerschnitt unter = 90 jeweils im wesentlichen
dem A–Koeffizienten:
d 0�jj�?
d
( =90 )= q
k A 0�jj�? : (3.82)
Aus der Definition der Photonasymmetrie über die Strukturfunktionen nach Gleichung
3.39 ( = ;RTT=RT ) und dem Zusammenhang des unpolarisierten Wirkungsquerschnitts
mit R T nach Gleichung 3.38 (d =d = (q=k)R T )läßt sich in der s– und
p–Wellen–Näherung folgende Beziehung aufstellen:
Dabei ist
A = ;3 3
2 jE 1+j 2 ; 1
( ) d
d ( )= sin2 = q
A : (3.83)
k
2 jM 1+j 2 ; RefE 1+(M 1+ ; M 1;) +M 1+M 1;g (3.84)
eine Funktion der p–Wellen–Multipole und unabhängig vom Polarwinkel. Es ergibt sich
daher:
( =90 )= A
A
(3.85)
und somit:
d jj
0
d
( =90 ) =
d d
= A ; A
n o
( =90 ) 1 ; ( =90 )
= A jj : (3.86)
Mit den Gleichungen 3.81 und 3.86 erhält man schließlich die Identität:
R = C jj
12A jj
= 1
C
+ ( =90 )
A
12 1 ; ( =90 ) = REM 0:1REM � beiE =340MeV :
(3.87)
Ebenso wie die in Abschnitt 3.2.4 vorgestellte Cjj 12A –Methode bietet dieses im folgen-
jj
den kurz als C A –Methode bezeichnete Verfahren zur Bestimmung des REM–Verhältnisses
den wichtigen Vorteil, nicht von Absolutwerten der betrachteten Wirkungsquerschnitte
abhängig zu sein. Während z.B. volle Multipolanalysen auf eben solche Absolutwerte angewiesen
sind, gelingt es den betrachteten Methoden, sich durch die Verhältnisbildung
der Parameter A bzw. Ajj und C bzw. Cjj von einigen Normierungsfaktoren, wie etwa
dem benutzten Photonenfluß oder der Targetmassenbelegung, die für die Bestimmung