unaamentos isiología Vegetal - Facultad de Ciencias Exactas y ...
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Des<strong>de</strong> otro punto <strong>de</strong> vista se pue<strong>de</strong> indicar que el<br />
caudal es inversamente proporcional a la resistencia <strong>de</strong>l<br />
capilar al flujo (R):<br />
AP<br />
R = — [4-2]<br />
La ecuación 3-1 se aplica al movimiento <strong>de</strong>l agua en<br />
los vasos xilemáticos porque es provocado por la diferencia<br />
<strong>de</strong> tensión entre el suelo y las hojas. El punto<br />
importante a <strong>de</strong>stacar es, por tanto, que el flujo es directamente<br />
proporcional a la cuarta potencia <strong>de</strong>l radio.<br />
Las consecuencias <strong>de</strong> esta relación se pue<strong>de</strong>n vislumbrar<br />
comparando las tasas <strong>de</strong> flujo para una<br />
traqueida <strong>de</strong> 40 /mi <strong>de</strong> diámetro (r = 20 /mi) y un vaso<br />
<strong>de</strong> 200 fim <strong>de</strong> diámetro (r = 100 /mi). Aunque el diámetro<br />
relativo <strong>de</strong>l vaso sea sólo 5 veces superior al <strong>de</strong> la<br />
traqueida, la velocidad relativa <strong>de</strong>l flujo será 625 (es<br />
<strong>de</strong>cir, 5 4 ) veces la <strong>de</strong> la traqueida. La elevada velocidad<br />
<strong>de</strong>l flujo en los vasos mayores se presenta <strong>de</strong>bido a que<br />
la velocidad <strong>de</strong>l flujo <strong>de</strong> agua no es uniforme en toda la<br />
sección <strong>de</strong>l conducto. La velocidad <strong>de</strong>l flujo <strong>de</strong> las moléculas<br />
situadas en la proximidad <strong>de</strong> la pared <strong>de</strong>l conduelo<br />
se reduce por fricción, <strong>de</strong>bido a fuerzas <strong>de</strong> adhesión<br />
entre el agua y la pared <strong>de</strong>l conducto. A medida<br />
que aumenta el diámetro <strong>de</strong>l conducto, la proporción <strong>de</strong><br />
moléculas en la proximidad <strong>de</strong> la pared y, por tanto, sujetas<br />
a fuerzas <strong>de</strong> fricción disminuirá. Dicho <strong>de</strong> otra manera,<br />
las moléculas que se mueven más rápidamente en el<br />
centro <strong>de</strong>l conducto constituyen la mayor proporción <strong>de</strong>l<br />
conjunto, aumentando así la velocidad total <strong>de</strong>l flujo.<br />
Se ha encontrado coinci<strong>de</strong>ncia con la ley <strong>de</strong> Hagen-<br />
Poiscuille en el caso <strong>de</strong> la vid, que posee vasos xilemáticos<br />
gran<strong>de</strong>s y abiertos. Especies como el roble, que<br />
poseen poros en forma <strong>de</strong> anillo, dan también valores<br />
próximos a los teóricos, mientras que especies con poros<br />
difusos, tales como el haya, dan valores consi<strong>de</strong>rablemente<br />
inferiores a los previstos.<br />
Se ha <strong>de</strong>sarrollado una serie <strong>de</strong> métodos <strong>de</strong> cuantificación<br />
<strong>de</strong>l flujo xilemático. La forma más directa es<br />
medir la cantidad total <strong>de</strong> agua que pasa a través <strong>de</strong>l<br />
tallo, entre el sistema radical y la parte superior <strong>de</strong> la<br />
planta. Las medidas en plantas intactas fueron realizadas<br />
por primera vez por Huber y Schmidt (1932), quienes<br />
diseñaron el «método <strong>de</strong>l pulso calorífico», que<br />
mi<strong>de</strong> la velocidad <strong>de</strong>l flujo <strong>de</strong> agua en el xilema. Para<br />
calcular la cantidad total <strong>de</strong> agua, ha <strong>de</strong> conocerse el<br />
área conductora real, lo cual generalmente es imposible,<br />
puesto que no se conoce qué vasos participan en el<br />
transporte. Para superar esta limitación, se pue<strong>de</strong> utilizar<br />
la técnica <strong>de</strong>l flujo en masa <strong>de</strong> equilibrio estable.<br />
basada en la capacidad calorífica específica <strong>de</strong>l agua.<br />
existiendo dos métodos principales <strong>de</strong> medida: el <strong>de</strong> calentamiento<br />
continuo y el <strong>de</strong> equilibrio calorífico. Las<br />
velocida<strong>de</strong>s máximas <strong>de</strong>l flujo observadas en tallos <strong>de</strong><br />
diferentes árboles oscilan <strong>de</strong>s<strong>de</strong> 0.3-0.8 mm s~' en coniferas<br />
y 0.2 - 1.7 mm s~' en especies <strong>de</strong> duramen con<br />
poro difuso (Populus, Acer) hasta valores <strong>de</strong> 1.1-12.1<br />
qv<br />
Transporte <strong>de</strong> agua y balance hídrico en la planta 49<br />
mm s~ ' en las especies <strong>de</strong> duramen con poros en anillos<br />
(Froximis. Ulmiis). En especies herbáceas, la corriente<br />
<strong>de</strong> agua xilemática pue<strong>de</strong> llegar a alcanzar velocida<strong>de</strong>s<br />
<strong>de</strong> hasta 28 mm s"' (lOOrnh -1 ). Estos valores son inferiores<br />
a los esperados como consecuencia, en parte, <strong>de</strong> la<br />
resistencia al flujo en las membranas <strong>de</strong> las punteaduras.<br />
3.3. La ascensión <strong>de</strong>l agua en la planta se<br />
pue<strong>de</strong> explicar mediante la teoría<br />
<strong>de</strong> la tensión-cohesión<br />
Para ser aceptable, cualquier teoría sobre la ascensión<br />
<strong>de</strong>l agua en la planta ha <strong>de</strong> explicar cómo llega a las<br />
partes superiores <strong>de</strong> los árboles más altos. Especies <strong>de</strong><br />
Sequoia <strong>de</strong> California, <strong>de</strong> Pseudotsuga menziesii <strong>de</strong>l<br />
noroeste <strong>de</strong>l Pacífico o <strong>de</strong> Eucalyptus en Australia pue<strong>de</strong>n<br />
alcanzar alturas superiores a los 100 m. Cuando se<br />
aña<strong>de</strong> a su altura la profundidad <strong>de</strong> penetración <strong>de</strong> las<br />
raíces en el suelo, resulta claro que, en casos extremos,<br />
el agua ha <strong>de</strong> subir aproximadamente 120 m.<br />
Si bien en los últimos 100 años se han propuesto muchos<br />
mecanismos para explicar la ascensión <strong>de</strong> la savia,<br />
actualmente se acepta la teoría <strong>de</strong> la tensión-cohesión<br />
<strong>de</strong> agua. Cuando el agua se halla confinada en tubos<br />
con diámetro estrecho y pare<strong>de</strong>s hume<strong>de</strong>cibles (tales<br />
como los vasos y traqueidas xilemáticas). al aplicar un<br />
tirón <strong>de</strong>s<strong>de</strong> la parte superior, la tensión se transmitirá a<br />
través <strong>de</strong> la columna <strong>de</strong> agua sin que se pierda el contacto<br />
con la pared <strong>de</strong>l tubo (fuerzas <strong>de</strong> adhesión). En<br />
otras palabras, en el interior <strong>de</strong> tales tubos, las columnas<br />
<strong>de</strong> agua se comportan como si todas las moléculas<br />
estuviesen conectadas, y una tensión aplicada a cualquier<br />
parte <strong>de</strong> la columna se transmite a través <strong>de</strong> la<br />
misma. Si se aplica una tensión (presión negativa) a un<br />
extremo <strong>de</strong> tal columna, el agua se moverá hacia la<br />
fuente <strong>de</strong> la tensión.<br />
Los vasos y traqueidas encierran columnas <strong>de</strong> agua<br />
continuas, en forma <strong>de</strong> hilos frecuentemente entrelazados,<br />
que se extien<strong>de</strong>n <strong>de</strong>s<strong>de</strong> los nervios foliares hasta el<br />
xilema <strong>de</strong> las raíces más pequeñas. La transpiración<br />
crea un gradiente <strong>de</strong> potencial hídrico a través <strong>de</strong>l<br />
mesófilo foliar, que provoca que el agua <strong>de</strong>saparezca en<br />
los extremos <strong>de</strong> los nervios foliares. La pérdida <strong>de</strong> agua<br />
a ese nivel crea una tensión en las columnas <strong>de</strong>l xilema,<br />
cuya magnitud <strong>de</strong>pen<strong>de</strong> <strong>de</strong> la intensidad transpiratoria.<br />
El fluido xilemático es una solución muy diluida <strong>de</strong> sales<br />
y su potencial osmótico no es inferior a —0.1 ó<br />
—0.2 MPa; <strong>de</strong> esta manera, el potencial hídrico en el<br />
xilema reflejará, esencialmente, la tensión existente.<br />
Por lanto, la reducción en el potencial hídrico a nivel <strong>de</strong><br />
la superficie transpirante foliar será transmitida a través<br />
<strong>de</strong>l xilema hasta las raíces, don<strong>de</strong> provocará que el agua<br />
fluya <strong>de</strong>s<strong>de</strong> el suelo hacia el interior (véase apartado<br />
2.2), variando la velocidad <strong>de</strong> absorción con el nivel <strong>de</strong><br />
tensión <strong>de</strong>sarrollado. En tales condiciones, se «reara un<br />
flujo en masa continuo <strong>de</strong>s<strong>de</strong> el suelo, vía raíces, tallos<br />
y hojas, hasta la atmósfera exterior (Fig. 4-1).<br />
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