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Figura 1.13: Energia libre de una csfera de nueva fase en una matriz sohresaturada. en funcibn del radio de la misma - (0) --- (b) (c) Figura 1.14: Distinto tipa de interfases. a) interfase coherente: b) interfase semi-cohercnte; c) int erfase incoherente
Cuando la xmzlracion ocurre en defectos cristalinos. como: a) bordes de grano (regitin plana de en(-uentro entre dos ganosj. L) ranto entre' granos (edge, region lineal de encuentro entre tres ganosl, (-) rirlctin entre granos (corner. punto de encuentro eritre cuatro ganos), ~lislocacionrs, fallas de apilamiento. etc. se trata de r~~lsleacio~~ h~teroghea. En est? zaso la interfases ~~~~~~~n szr incoherentt-s. El analisis de ?stus cams mui.stra que el nucieo se torma sobre el dzfi.cto pre-existenti.. de rnodo que la energis dr fo~znacitjn dei mismo esta reducida en la proportion de energia de deferto consiunida cuando se forma el niiclro. Los embrionis tienen Liistinta forma de equifibrio segin sea el lugar donde se forman: a); b) o c). La Fig. 1.15: donde la energia superficial tsta notada con la letra r, muestra nucieos de 3 en varios puntos de la matriz a. Todas las particulas estan dibujadas como para tener el ~nismo radio de curvatura. El parametro critico es el semi-anguio 0 cuyo coseno esta determinado por la raz6n a, I c I = ~ %COS~, ~ siendo o,, la energia de borde de grano y o,~ la energia de una interfase incoherente a - 8. a, la,~ = 2 cos d time efecto sobre la razon cle energia libre para formar un nlicleo critico en 10s dirersos sitios con respecto a formario en el interior de un grano. Si bien la barrera de nucleacicin es rnenor para 10s bordes que en el interior dei grano, menor para 10s .'edges" que para 10s bordes. y la de los "corners" menor que la dc 10s "edges", ello no implica que exista automatjcament~e m aumento en la nuc!eacihn en el sentido indicado. Ello se debe a que hay una dramitica reduccicin de sitios donde la nucleacihn puede comenzar, seria el parametro NY en (1.13)) justamente en 10% lugares dondc es menor AF*, la barrera para la nucleacicin. Como resultado dp 113s 130s afectos, la nudeaciin bajo grandes fuerzas irnpulsoras y pequena energia interfacial sera hamogenea, clai~do iu1g3r .n ]ma :rlta (lensidad de nuevos precipitados. Con rrenorcs fuerzas impuisoras yio valores mas altos de energia interfacial (si no es posible un ernpzlrne bueno entre ambas fases), se produce la nucleaci6n heteroginea. Un caso muy estudiado es el de la nucleacicin de la ferrita bcc en la matriz de austenita fcc, siendo ambas fases del diagrama Fe-C. En cumto a la forma de la femta nucleada en 10s bordes de gano de la austenita, para sobreenfriamientos bajos, hay de dos tipos. Una es la ferrita en bloques, que crece siempre hacia el interior de uno de 10s granos, por la mayor movilidad de la interfase femta-austenita hacia uno de 10s lados de Ia ferrita, en tanto que la difusi6n del carbon0 se da con I
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