Thèse de Jérôme Giordano soutenue en 2004 - iusti
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2.2. Discrétisation par la métho<strong>de</strong> <strong>de</strong>s volumes finis<br />
– Ω c le vecteur <strong>de</strong>s termes sources chimiques :<br />
⎛<br />
Ω c =<br />
⎜<br />
⎝<br />
ω 1<br />
.<br />
.<br />
.<br />
ω Nsc<br />
0<br />
.<br />
.<br />
0<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠<br />
– −→ F (U) est égal à la somme <strong>de</strong>s vecteurs flux dans les trois directions d’espace :<br />
−→ F (U) = F<br />
−→ x1 + G −→ x 2 + H −→ x 3 (2.12)<br />
qui se décompos<strong>en</strong>t eux même <strong>en</strong> une partie convective et diffusive :<br />
−−−→<br />
F(U) = (F c + F d ) −→ x 1 + (G c + G d ) −→ x 2 + (H c + H d ) −→ x 3 (2.13)<br />
Ces flux s’exprim<strong>en</strong>t <strong>de</strong> la manière suivante pour les flux convectifs :<br />
⎛ ⎞ ⎛ ⎞ ⎛ ⎞<br />
ρY 1 u 1<br />
ρY 1 u 2<br />
ρY 1 u 3<br />
.<br />
.<br />
.<br />
.<br />
.<br />
.<br />
.<br />
.<br />
.<br />
F c =<br />
ρY Ns u 1<br />
G c =<br />
ρY Ns u 2<br />
H c =<br />
ρY Ns u 3<br />
ρu 2 1 + p<br />
ρu 2 u 1<br />
ρu 3 u 1<br />
ρu 1 u 2<br />
ρu 2 2 + p<br />
ρu 3 u 2<br />
⎜<br />
⎝ ρu 1 u ⎟ ⎜<br />
3 ⎠ ⎝ ρu 2 u ⎟ ⎜<br />
3 ⎠ ⎝ ρu 2 3 + p<br />
⎟<br />
⎠<br />
(ρe + p)u 1 (ρe + p)u 2 (ρe + p) u 3<br />
et pour les flux diffusifs :<br />
⎛<br />
⎞ ⎛<br />
ρY 1 u d 1 1<br />
.<br />
.<br />
.<br />
F d =<br />
ρY Ns u d Ns 1<br />
G d =<br />
τ 11<br />
τ 12<br />
⎜<br />
⎝ τ ⎟ ⎜<br />
13 ⎠ ⎝<br />
(u 1 τ 11 + u 2 τ 12 + u 3 τ 12 ) + q 1<br />
⎞<br />
ρY 1 u d 1 2<br />
.<br />
.<br />
.<br />
ρY Ns u d Ns 2<br />
τ 21<br />
τ 22<br />
τ ⎟<br />
23 ⎠<br />
(u 1 τ 21 + u 2 τ 22 + u 3 τ 23 +) + q 2<br />
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