Thèse de Jérôme Giordano soutenue en 2004 - iusti
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3.1. Interaction choc/bulle<br />
vitesse. Le premier membre <strong>de</strong> la partie droite <strong>de</strong> l’équation représ<strong>en</strong>te le terme d’advection <strong>de</strong><br />
vorticité, le <strong>de</strong>uxième dilatation, le troisième d’étirem<strong>en</strong>t et le quatrième le terme <strong>de</strong> génération<br />
baroclinique. Les termes qui suiv<strong>en</strong>t sont liés à la viscosité. Bi<strong>en</strong> que Hewett et Madnia [43]<br />
ai<strong>en</strong>t souligné l’importance <strong>de</strong> ces termes, nous les négligerons dans un premier temps. Ce choix<br />
<strong>de</strong> ne pas t<strong>en</strong>ir compte <strong>de</strong>s termes induits par la viscosité est justifiable pour les temps courts<br />
jusqu’aux temps intermédiaires. Or nous voulons ici compr<strong>en</strong>dre les mécanismes <strong>de</strong> démarrage<br />
<strong>de</strong> l’instabilité, donc pour les premiers instants. On peut donc se permettre <strong>de</strong> ne pas considérer<br />
les termes inhér<strong>en</strong>ts à la viscosité. En outre, t<strong>en</strong>ter d’expliquer les mécanismes <strong>de</strong> l’instabilité <strong>de</strong><br />
Richtmyer-Meshkov du point <strong>de</strong> vue <strong>de</strong> la vorticité est une approche relativem<strong>en</strong>t réc<strong>en</strong>te. Après<br />
l’établissem<strong>en</strong>t <strong>de</strong> l’équation 3.1.2 par Picone et Boris [82], Hawley et Zabusky [42] puis <strong>en</strong>core<br />
Samtaney et Zabusky [90] sont allés plus loin est ont initié le paradigme du vortex.<br />
Par cette équation, on voit que le passage du choc crée une nappe d’effets barocliniques, qui<br />
vont initier la création <strong>de</strong> vorticité. En effet, les gradi<strong>en</strong>ts <strong>de</strong> pression et <strong>de</strong> masse volumique ne<br />
sont pas colinéaires sur le lieu <strong>de</strong>s points d’intersection (au cours du temps) du choc inci<strong>de</strong>nt et <strong>de</strong><br />
l’interface. Ces termes barocliniques sont la source principale <strong>de</strong> création <strong>de</strong> vorticité. La vorticité<br />
générée à l’intérieur <strong>de</strong> la bulle par la courbure du choc transmis est quasim<strong>en</strong>t négligeable.<br />
Initialem<strong>en</strong>t conc<strong>en</strong>trée sur la frontière séparant les <strong>de</strong>ux gaz, cette nappe <strong>de</strong> vorticité va être<br />
convectée et dilatée par l’écoulem<strong>en</strong>t. Ces mécanismes sont cont<strong>en</strong>us dans les <strong>de</strong>ux membres <strong>de</strong><br />
convection et dilatation <strong>de</strong> l’équation 3.1.2. On p<strong>en</strong>se aussi que la convection intervi<strong>en</strong>t avant la<br />
dilatation. Si on regar<strong>de</strong> sur le schéma 3.5 :<br />
On<strong>de</strong> <strong>de</strong> choc<br />
inci<strong>de</strong>nte<br />
w<br />
drho<br />
dP<br />
Nappe <strong>de</strong><br />
vorticité<br />
Lourd<br />
Léger<br />
Convection<br />
<strong>de</strong> la nappe<br />
On<strong>de</strong> <strong>de</strong> choc<br />
tranmise<br />
Fig. 3.5 – Déposition et convection <strong>de</strong>s vortex pour la bulle <strong>de</strong> Krypton<br />
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