Méthode XFEM pour la Modélisation de grandes ... - Cast3M - CEA
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Chapitre I. Rappels et Cadre <strong>de</strong> <strong>la</strong> Recherche<br />
2.2.3 Positivité <strong>de</strong> <strong>la</strong> dissipation intrinsèque<br />
La re<strong>la</strong>tion suivante donne <strong>la</strong> positivité <strong>de</strong> <strong>la</strong> dissipation intrinsèque :<br />
∂ψ<br />
⎛ ∂ψ<br />
⎞<br />
D1 = σ : ε& − ρ ( T, χ) χ& − ρ ( T, χ) + s T&<br />
⎜<br />
⎟ ≥ 0.<br />
(I-10)<br />
∂χ<br />
⎝ ∂T<br />
⎠<br />
Avec χ = ( ε,<br />
α)<br />
.<br />
On remarque que si l’on effectue <strong>de</strong>s variations <strong>de</strong> température réversibles autour d’un état<br />
( T, χ ) à χ constant, les <strong>de</strong>ux premiers termes <strong>de</strong> D 1 s’annulent. Dans ce cas, <strong>la</strong> dissipation est<br />
nulle :<br />
⎛ ∂ψ<br />
⎞<br />
ρ ( T, χ) + s T&<br />
⎜<br />
⎟ = 0.<br />
(I-11)<br />
⎝ ∂T<br />
⎠<br />
Ainsi <strong>pour</strong> que cette re<strong>la</strong>tion soit vérifiée quelque soit T & , il faut :<br />
∂ψ<br />
s = − ( T, χ)<br />
(I-12)<br />
∂ T<br />
Ceci entraîne que le <strong>de</strong>rnier terme <strong>de</strong> D 1 est toujours nul, d’où l’écriture simplifiée <strong>de</strong> <strong>la</strong><br />
dissipation intrinsèque :<br />
∂ψ<br />
D1 = σ : ε& − ρ ( T, χ) χ& ≥ 0.<br />
(I-13)<br />
∂χ<br />
2.3 Cadre <strong>de</strong>s matériaux standard généralisés<br />
Les matériaux standard généralisés ont été introduits par Halphen et Nguyen [Halphen1975].<br />
*<br />
Ils sont définis par l'existence d'un potentiel <strong>de</strong> dissipation Ω( Y)<br />
ou <strong>de</strong> son dual Ω ( X& ) dont<br />
dérive les re<strong>la</strong>tions entre forces Y et vitesses généralisées X & . En détail<strong>la</strong>nt l’expression <strong>de</strong>s<br />
forces et <strong>de</strong>s vitesses dans notre cas, on traduit l’hypothèse d’existence d’un potentiel <strong>de</strong><br />
dissipation Ω ou <strong>de</strong> son dual Ω * :<br />
*<br />
∂Ω( Y) ∂Ω ( X&<br />
)<br />
X&<br />
= ; Y =<br />
(I-14)<br />
∂Y<br />
∂ X& Pour résumer, un matériau est dit standard généralisé s’il existe un potentiel <strong>de</strong> dissipation Ω<br />
(resp. son dual Ω * ) fonction convexe <strong>de</strong> chacune <strong>de</strong> ses variables et si le minimum <strong>de</strong> ce<br />
potentiel est obtenu <strong>pour</strong> l’origine X & = 0 (resp. Y = 0 ).<br />
Sous ces hypothèses, l’appartenance d’une loi <strong>de</strong> comportement au cadre <strong>de</strong>s matériaux<br />
standard généralisés induit automatiquement <strong>la</strong> positivité <strong>de</strong> <strong>la</strong> dissipation intrinsèque D 1 .<br />
2.4 Thermodynamique et lois <strong>de</strong> comportement mécanique<br />
L’application <strong>de</strong> <strong>la</strong> thermodynamique à <strong>la</strong> construction <strong>de</strong> loi <strong>de</strong> comportement a tout d’abord<br />
été basée sur le postu<strong>la</strong>t selon lequel tout point matériel, ou tout volume élémentaire<br />
représentatif, peut être considéré comme un sous-système en équilibre. De plus l’hypothèse <strong>de</strong><br />
découp<strong>la</strong>ge <strong>de</strong>s dissipations thermiques et mécaniques permet <strong>de</strong> traiter ces <strong>de</strong>ux types <strong>de</strong><br />
comportement séparément. Les lois <strong>de</strong> comportement thermiques donnent une re<strong>la</strong>tion entre<br />
le flux <strong>de</strong> chaleur et le gradient <strong>de</strong> température. Les lois <strong>de</strong> comportement mécaniques<br />
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