Î¼ÎµÏ„Î±Î¾Ï âˆ†Î¿ÏÏ Ï†Î¿ÏÎ¹ÎºÏ‰Î½ ÏƒÏ ÏƒÏ„Î·Î¼Î±Ï„Ï‰Î½

επιθυμητού συστήματος, τότε είναι απαραίτητος ο συντονισμός για να εξασφαλιστεί η
αρμονική ταυτόχρονη λειτουργία των δύο δορυφορικών συστημάτων.
Η ισχύς θορύβου του επιθυμητού συστήματος εκφράζεται ως N = kTB, όπου k
η σταθερά του Boltzmann, Τ η θερμοκρασία θορύβου του δέκτη σε Κ και Β το εύρος
του δέκτη σε Hz. Η φασματική πυκνότητα του θορύβου είναι Ν ο και Ν = Ν ο Β. Συνεπώς
Ν ο = kΤ.
Σε αντίθεση με το φάσμα του θορύβου, η παρεμβολή δεν μπορεί να θεωρηθεί
επίπεδη και η τιμή της υπολογίζεται ολοκληρώνοντας την ομοιόμορφη φασματική της
πυκνότητα σε όλο το εύρος ζώνης του δέκτη. Αν ως I m συμβολίζεται η μέγιστη
φασματική πυκνότητα της εισερχόμενης παρεμβολής, η τιμή του I θα είναι πάντα
μικρότερη ή ίση από την τιμή I m . Συνεπώς I ≤ I m B και I/N ≤ I m / N o , αφού N = N o B. Mε
τον τρόπο αυτό υπολογίζουμε τον λόγο I/N χωρίς να γνωρίζουμε το εύρος
συχνοτήτων του δέκτη και αποφεύγουμε την ολοκλήρωση που απαιτείται για τον
υπολογισμό της παρεμβολής. Η μέγιστη φασματική πυκνότητα I m μπορεί να
εκφραστεί ως συνάρτηση της αύξησης της θερμοκρασίας ΔΤ. I m = kΔΤ ή ΔΤ = I m / k.
Aν p i είναι η μέγιστη πυκνότητα ισχύος του παρεμβάλλοντος πομπού, τότε:
I
m
pi
⋅ Gti
⋅ Gri
= (4.22)
L
∆T
T
=
p
i
⋅ G
ti
⋅ G
L ⋅ k ⋅ T
ri
(4.23)
όπου,
G ti = κέρδος του παρεμβάλλοντος πομπού στην κατεύθυνση του δέκτη της
επιθυμητής ζεύξης
G ri = κέρδος της κεραίας του επιθυμητού δέκτη στην κατεύθυνση του
παρεμβάλλοντος πομπού
L = απώλειες διάδοσης για την απόσταση μεταξύ παρεμβάλλοντος πομπού και
επιθυμητού δέκτη
Όταν παρατηρείται επικάλυψη συχνοτήτων μεταξύ της επιθυμητής ζεύξης και
της παρεμβάλλουσας ζεύξης τότε παρουσιάζεται αύξηση της θερμοκρασίας θορύβου
στις ακόλουθες περιπτώσεις:
127