Wykład 9

• Dla różnych kryształów otrzymane wzory będą się różniły; dla kryształu
kubicznego otrzymuje się:
2
∂ u
ρ 2
∂t
2
∂ u
ρ 2
∂t
2
∂ u
ρ 2
∂t
x
y
z
= C
= C
= C
11
11
11
Fale sprężyste w ośrodkach ciągłych
2
∂ u
∂x
∂
2
u
∂y
x
2
y
2
2
∂ u
2
∂z
z
+ C
+ C
+ C
44
44
44
2
⎛ ∂ u
⎜
⎝ ∂y
2 ⎛ ∂ u
⎜
⎝ ∂x
2 ⎛ ∂ u
⎜
⎝ ∂x
x
2
y
2
z
2
2
∂ u
+ 2
∂z
+
∂z
2
∂ u
+ 2
∂y
( C + C )
( C + C )
są to klasyczne równania falowe
∂
⎛ 2
∂ u
⎜
⎝ ∂x∂z
( ) ⎟ ⎜ x y
C + C +
∂y∂z
⎠
2013-04-23 Fizyka materii skondensowanej i struktur półprzewodnikowych - wykład 9 24
2
u
x
y
2
z
⎞
⎟ +
⎠
⎞
⎟ +
⎟
⎠
⎞
⎟ +
⎠
12
12
12
44
44
44
2 ⎛
2 ∂ u ⎞
y ⎜
∂ uz
+ ⎟
⎜
⎟
⎝ ∂x∂y
∂x∂z
⎠
2 2 ⎛ ∂ u ⎞
x ∂ uz
⎜ + ⎟
⎝ ∂x∂y
∂y∂z
⎠
∂
2
u
⎞