Wykład 9
Wykład 9
Wykład 9
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Drgania sieci krystalicznej, fonony<br />
1. Przy omawianiu przybliżenia Borna-Oppenheimera doszliśmy do wniosku,<br />
że ruch jonów/jąder atomowych odbywa się w efektywnym potencjale:<br />
E k<br />
<br />
(R)<br />
U<br />
k<br />
eff<br />
<br />
k<br />
( R)<br />
= E ( R)<br />
+ G(<br />
R)<br />
gdzie el jest adiabatycznym wkładem elektronów w energię ruchu<br />
jonów/jąder, a R = ( R , , ,....) jest zbiorem wektorów położeń<br />
1 R2<br />
R3<br />
wszystkich jonów/jąder<br />
2. Drgania sieci krystalicznej – drgania układu dyskretnego o 3rN stopniach<br />
swobody, gdzie r – liczba atomów bazy (liczba atomów w najmniejszej<br />
komórce elementarnej), N – liczba komórek elementarnych kryształu<br />
3. Nowe oznaczenia, wprowadzające explicite:<br />
<br />
• numerowanie komórek elementarnych n = ( n1<br />
, n2,<br />
n3)<br />
ni<br />
= 1,<br />
2,<br />
3,....<br />
N<br />
N 1 N2<br />
N3<br />
= N,<br />
gdzie położenie komórki dane jest wektorem:<br />
<br />
=<br />
n a + n a + n a<br />
R n<br />
1<br />
1<br />
2<br />
2<br />
• numerowanie atomów w bazie α = 1, 2, … r<br />
3<br />
3<br />
el<br />
2013-04-23 Fizyka materii skondensowanej i struktur półprzewodnikowych - wykład 9 30<br />
i