Poglavlje 4 Dinamika kvarkova i hadrona - phy
Poglavlje 4 Dinamika kvarkova i hadrona - phy
Poglavlje 4 Dinamika kvarkova i hadrona - phy
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
POGLAVLJE 4. DINAMIKA KVARKOVA I HADRONA 28<br />
Slika 4.20: Strukturne funkcije F 1 (x) i F 2 (x)<br />
Slika 4.21: Eksperimentalno provjerene Callan–Gross-ove relacije (4.118)<br />
njenicu da nabijeni konstituenti protona nose spin 1/2 (za spin 0 bilo bi 2xF 1 /F 2<br />
= 0, što proturiječi eksperimentu). Objašnjenje ovih ponašanja strukturnih funkcija<br />
dao je partonski model <strong>hadrona</strong>.<br />
Partonski model koji je uveo Feynman polazi od slike, po kojoj se raspršenje<br />
odvija na točkastim konstituentima protona, partonima spina 1/2 (sl. 4.22).<br />
Za točkasti naboj, strukturne funkcije raspršenja na kvarku vrste “i” mase m i i<br />
impulsa p i , varijable x i = −(q 2 )/(2q · p i ) i naboja Q i (2/3 za u i −1/3 za d)<br />
W i 1 = Q2 i<br />
2m i<br />
δ(x i − 1) ,<br />
W i 2 = − 2m iQ 2 i<br />
q 2 δ(x i − 1) . (4.119)<br />
Frakcija ili udio z i partona u masi i impulsu protona odre ¯duje 5<br />
x i = x ( ) x<br />
, δ − 1 = z i δ(x − z i ) , (4.120)<br />
z i z i<br />
5 uz zanemarivanje transverzalnih impulsa partona, što se može opravdati u sustavu beskonačnog<br />
impulsa (engl. infinite momentum frame)
Change language