Poglavlje 4 Dinamika kvarkova i hadrona - phy
Poglavlje 4 Dinamika kvarkova i hadrona - phy
Poglavlje 4 Dinamika kvarkova i hadrona - phy
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
POGLAVLJE 4. DINAMIKA KVARKOVA I HADRONA 32<br />
Posljednji korak dobiven je mjerenjem površine ispod eksperimentalne krivulje<br />
na slici 4.20. Sukladno tome<br />
∫ 1<br />
0<br />
xu(x)dx ≃ 0.36 . (4.136)<br />
Odatle izlazi važna informacija: srednji impuls koji je ukupno nošen kvarkovima<br />
∫ 1<br />
0<br />
xpu(x)dx +<br />
∫ 1<br />
0<br />
xpd(x)dx = p(0.18 + 0.36) = 0.54p . (4.137)<br />
Dakle usrednjeno, samo je otprilike 54% impulsa protona obuhvaćeno kvarkovima.<br />
Ostatak bi trebao biti u gluonima, koji ne nose električni naboj, pa ih fotoni<br />
ne vide. Naravno, razlika (manjak) impulsa, pripisat će se takvim nenabijenim<br />
partonima.<br />
b) Kvarkovski sadržaj protona je kompliciraniji od naivno očekivanog<br />
Budući da gluoni mogu producirati q − ¯q (kvark-antikvark) parove (sl. 4.24), u<br />
svakom trenutku proton može sadržavati dodatni uū, d ¯d ili s¯s par (ili nekoliko<br />
takvih parova) pa čak i c¯c i b¯b par ( t¯t par je malo vjerojatan, zbog velike mase<br />
teških t <strong>kvarkova</strong>). Budući da se virtualni foton u e − p raspršenju stvarno može<br />
Slika 4.24: “Originalne kvarkove zvat ćemo valentnima, a dodatne (lake,<br />
q = u, d, s kvarkove) kvarkovima mora<br />
vezati na takve kvarkove (tzv. kvarkove mora), strukturna funkcija<br />
{<br />
F 1 (x) = 1 ∑<br />
(2<br />
Q 2 i f i (x) ≃ 1 ) 2 ( ) 2 1<br />
u(x) + d(x)}<br />
2<br />
2 3<br />
3<br />
postaje<br />
i<br />
(4.138)<br />
{ (2<br />
3<br />
) 2<br />
[u(x) + ū(x)]<br />
F 1 (x) = 1 2