Poglavlje 4 Dinamika kvarkova i hadrona - phy
Poglavlje 4 Dinamika kvarkova i hadrona - phy
Poglavlje 4 Dinamika kvarkova i hadrona - phy
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
POGLAVLJE 4. DINAMIKA KVARKOVA I HADRONA 44<br />
Slika 4.32: Usporedba energijskih razina J/Ψ i Υ sustava<br />
✸ zašto je masa m η ′ tako velika?<br />
bit će izazov za QCD kao fundamentalnu teoriju jake sile. Kasnije ćemo vidjeti<br />
da se pion kao laka čestica može shvatiti kao Goldstoneovo pobu ¯denje (odjeljak<br />
??), dok ćemo se na problem η ′ mezona (tzv. U(1) A problem) vratiti u odjeljku<br />
??.<br />
4.3.3 Kvantna kromodinamika<br />
✷ SVOJSTVO ASIMPTOTSKE SLOBODE<br />
Osim što posjeduje svojstvo da zatočuje obojene čestice unutar dimenzija reda<br />
veličine fm, QCD posjeduje još jedno neobično svojstvo. Sondiramo li još sitnije<br />
dimenzije, tj. radimo li na velikim prijenosima impulsa |q 2 |, kvarkovi će se ponašati<br />
kao slobodne čestice. Ova asimptotska sloboda kromodinamike čini nam se u<br />
suprotnosti s intuicijom stečenom u elektrodinamici 8 , gdje konstanta fine strukture<br />
posjeduje svojstvo zasjenjenja. Odgovor je ponovno u svojstvu samointerakcije<br />
gluona. U QED je zasjenjenje (sl. 4.33) odre ¯deno dijagramom vakuumske polarizacije<br />
(sl. 4.34), gdje najveći doprinos daju najlakše čestice (elektroni mase m e ),<br />
tako da na prijenosima impulsa −q 2 ≫ m 2 e<br />
α(−q 2 ) ≃ α<br />
[1 − α ( )] −q<br />
2 −1<br />
3π ln . (4.179)<br />
m 2<br />
8 Ta “kontraintuitivnost” je znatno usporila objavljivanje asimptotske slobode na fizikalnoj pozornici<br />
[?], [?]
Change language