x - Herbstschule Maria Laach

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Lokale Eichsymmetrie Beispiel: U(1) Betrachte nun Kopplung an neues Feld: L = ψ(x) i✁∂ ψ(x) + e Aµ(x)ψ(x) γ µ ψ(x) = ψ(x) γ µ i ∂µ − ie Aµ(x) ψ(x) Forderung: mit ψ(x) → e iα(x) ψ(x) wird auch Aµ(x) → Aµ(x) + 1 kombiniere beide Transformationen: ψ(x) γ µ i ∂µ − ie Aµ(x) ψ(x) → ψ(x) γ µ i ∂µ + ✘✘✘✘ i(∂µα(x)) − ie Aµ(x) − ie 1 e ✘✘✘✘ (∂µα(x)) e ∂µα(x) ψ(x) Robert Harlander — Elektroschwaches Standardmodell — Teil 1 – p. 5
Lokale Eichsymmetrie Beispiel: U(1) Bemerkung: Aµ(x) → Aµ(x) + 1 e ∂µα(x) entspricht genau der Invarianz der Maxwell-Gleichungen! Robert Harlander — Elektroschwaches Standardmodell — Teil 1 – p. 6
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Higgsfeld Definiere skalares Dublet
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W- und Z-Massen Lagrangedichte: L H
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Elektron-Masse Massenterm: meee = m
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Quark-Massen Down-Quark: analog zum
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Allgemeiner Yukawa-Term gilt auch f
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CKM-Matrix Um-Parametrisierung: ⎛
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CKM-Matrix Um-Parametrisierung: ⎛
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CKM-Matrix Um-Parametrisierung: gel
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Unitaritätsdreieck V CKM = ⎛ ⎜
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Unitaritätsdreieck V CKM = ⎛ ⎜
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CKM-Fitter η 0.7 0.6 0.5 0.4 0.3 0
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Zwei fundamentale Prinzipien Die We
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Vakuum x t vergleiche Harmonischer
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Casimir-Effekt F Druck: p = F/A = c
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σ had [nb] Z-Resonanz 40 30 20 10
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σ had [nb] Anzahl der Neutrinos 30
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W-Masse - Theorie Myon-Lebensdauer
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m t vs. M W m W [GeV] 80.5 80.4 Mar
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Δχ 2 Globaler Fit 6 5 4 3 2 1 Mar
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Grenzen an die Higgs-Masse L Higgs
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Grenzen an die Higgs-Masse Bedingun
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α s(M GUT) aus α s(M Z) α s (µ
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Decoupling 1/α M Z M SUSY MGUTµ R
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Decoupling 1/α M Z M SUSY MGUTµ
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