x - Herbstschule Maria Laach

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Nichtabelsche Eichtransformation Beachte: für U(1) gilt: ψ → exp(iα 1) exp(iα 2)ψ = exp(iα 2) exp(iα 1) ψ für mehrkomponentige Transformation: weil ψ → exp(iθ a 1 t a ) exp(iθ b 2 t b )ψ = exp(iθ b 2 t b )exp(iθ a 1 t a ) ψ [t a , t b ] = 0 → ” nicht-abelsche Transformation“ Robert Harlander — Elektroschwaches Standardmodell — Teil 1 – p. 10
Invariante Lagrangedichte Lokale Eichtransformation: ψ(x) → exp(−iθ a (x)t a ) ψ(x) , W a µ (x) → W a µ (x) − 1 g ∂θa (x) Robert Harlander — Elektroschwaches Standardmodell — Teil 1 – p. 11
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Seite 3 und 4: Übersicht Das elektroschwache Stan
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Seite 7 und 8: Zwei fundamentale Prinzipien Die We
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Seite 27 und 28: Beispiel: SU(2) [t a , t b ] = iǫ
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Seite 67 und 68: Parameter bisher Feinstrukturkonsta
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Seite 77 und 78: Teilchenmassen Myon-Zerfall µ µ W
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Seite 81 und 82: Higgsfeld Definiere skalares Dublet
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Higgsfeld Definiere skalares Dublet
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W- und Z-Massen Lagrangedichte: L H
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W-Masse G F = π √ 2 α M 2 W sin
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Higgsmasse Lagrangedichte: L H = (D
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Elektron-Masse Massenterm: meee = m
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Quark-Massen Down-Quark: analog zum
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Allgemeiner Yukawa-Term gilt auch f
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CKM-Matrix Um-Parametrisierung: ⎛
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CKM-Matrix Um-Parametrisierung: ⎛
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CKM-Matrix Um-Parametrisierung: gel
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Unitaritätsdreieck V CKM = ⎛ ⎜
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Unitaritätsdreieck V CKM = ⎛ ⎜
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CKM-Fitter η 0.7 0.6 0.5 0.4 0.3 0
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Zwei fundamentale Prinzipien Die We
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Vakuum x t vergleiche Harmonischer
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Casimir-Effekt F Druck: p = F/A = c
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W-Masse - Theorie Myon-Lebensdauer
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m t vs. M W m W [GeV] 80.5 80.4 Mar
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Δχ 2 Globaler Fit 6 5 4 3 2 1 Mar
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Grenzen an die Higgs-Masse L Higgs
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Grenzen an die Higgs-Masse Bedingun
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p p Leitfaden g X X t H Was suchen
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Schwelleneffekte Matching: 1/α α
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Decoupling 1/α M Z M SUSY MGUTµ R
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Decoupling 1/α M Z M SUSY MGUTµ
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