3. Co-Oxidation auf Pt(111)

Sauerstoffpartialdruck in der Kammer eingestellt werden müssen. Da aber während
der STM-Messungen aus Gründen der Schwingungsdämpfung die UHV-
Kammer nur von einer Ionengetterpumpe gepumpt wird, und diese nur einem
begrenzten Hintergrunddruck standhält, konnten nur besagte Titrationsexperimente
durchgeführt werden. Frühere Experimente zeigten auch, daß Sauerstoff
aus der Gasphase die Auflösung der Wolframspitze negativ beeinflußt.
Außerdem zeigt die Tunnelspitze einen Abschattungseffekt, der sich auf
Sauerstoff stärker auswirkt als auf CO, da letzteres eine sehr viel höhere
Oberflächenbeweglichkeit besitzt. Es wird zu diskutieren sein, inwieweit das
Verhalten der Reaktion unter stationären Bedingungen den hier gezeigten
Ergebnissen gleicht.
3.2.2 Generierung der ( 2× 2)-O-Struktur
Die Vorbedeckung mit atomarem Sauerstoff wird in zwei Schritten vollzogen. Da
der Haftkoeffizient mit sinkender Temperatur stark zunimmt, wird Sauerstoff
bei Temperaturen niedriger als 100 K dosiert. Der molekular adsorbierte
Sauerstoff wird anschließend durch Heizen auf Temperaturen von etwa 200 K
dissoziiert. Hierbei kommt es zur Ordnung der entstehenden O-Atome in einer
( 2× 2)-Struktur.
Überschüssiger molekularer Sauerstoff desorbiert. Mit einer
Dosis von 5L ( 1 1 10 6 −
L = ⋅ torr × 1s) erreicht man eine nahezu vollständige
( 2× 2)-O-Struktur.
Die Praxis hat jedoch gezeigt, daß eine wirklich vollständige
Sauerstoffbedeckung schwierig zu generieren ist. Es verbleiben immer kleine
unbedeckte Bereiche auf dem Substrat. Eine mögliche Erklärung ist, daß bei tiefen
Temperaturen auch Fremdgase (H, CO, H2O) adsorbieren, die entweder ebenfalls
einen Teil der Adsorptionsplätze beanspruchen oder mit Sauerstoff sogar reagieren.
Beim Heizen zur Dissoziation des Sauerstoffs desorbieren die Fremdgase
oder Reaktionsprodukte und hinterlassen unbesetzte Plätze.
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