Flujo de fluidos estratificados - PreMAT
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1.8. CLASIFICACIÓN DE FLUJO SOBRE TOPOGRAFÍA 20<br />
Utilizando el hecho <strong>de</strong> que M(yA) = M(yA), tenemos la relación<br />
q 2 = gyAyA(yA + yA)<br />
,<br />
2<br />
y empleándola en la ecuación anterior, obtenemos:<br />
0 < HA − HÂ = g(yA − yA) 3<br />
.<br />
4yAyA<br />
De esta forma, necesariamente se <strong>de</strong>be cumplir yA > yA, por lo que en un resalto<br />
hidráulico sólo se pue<strong>de</strong> pasar <strong>de</strong> un régimen supercrítico a uno subcrítico.<br />
A partir <strong>de</strong> la curva <strong>de</strong> momento en función <strong>de</strong>l tirante (figura 1.9), po<strong>de</strong>mos<br />
<strong>de</strong>ducir las siguientes propieda<strong>de</strong>s <strong>de</strong> las alturas conjugadas:<br />
(i) para toda altura y se cumple y = y;<br />
(ii) si <strong>de</strong>notamos por yc a la altura crítica para un caudal dado, se cumple que<br />
yA < yB < yc si y sólo si yc < yB < yA.<br />
1.8. Clasificación <strong>de</strong> flujo sobre topografía<br />
En esta sección presentaremos una clasificación <strong>de</strong> los distintos comportamientos<br />
que pue<strong>de</strong> adoptar un flujo estacionario sobre un obstáculo fijo, como el esquematizado<br />
en la figura 1.10. Este problema ha sido abordado <strong>de</strong> distintas formas,<br />
obteniéndose así algunas diferencias en los resultados. Baines y Davies [10] y Huppert<br />
[29] contrastaron sus resultados analíticos con experimentos en los que el fluido<br />
está inicialmente en reposo y el obstáculo es acelerado hasta llegar a una velocidad<br />
constante. Así se obtienen resaltos, que se alejan <strong>de</strong>l obstáculo. Si el canal en que<br />
se realizan los experimentos es suficientemente largo, estos resaltos se pue<strong>de</strong>n alejar<br />
tanto como para consi<strong>de</strong>rar estacionario el flujo cerca <strong>de</strong>l obstáculo.<br />
u0 = q<br />
y0<br />
y0<br />
h(x)<br />
Figura 1.10. <strong>Flujo</strong> unidimensional sobre topografía.<br />
Posteriormente, Lawrence [34] presentó otro esquema <strong>de</strong> clasificación, basado<br />
en experimentos en los que el obstáculo permanece fijo en el fondo <strong>de</strong> un canal y se<br />
observa el flujo por sobre el mismo. Aquí presentaremos una clasificación basada en<br />
los resultados analíticos <strong>de</strong> Lawrence. Una síntesis <strong>de</strong> los resultados que conducen<br />
al otro esquema mencionado se pue<strong>de</strong> encontrar en el capítulo 2 <strong>de</strong> [8].<br />
Consi<strong>de</strong>remos una situación como la presentada en la figura 1.10, en la que<br />
circula un caudal por unidad <strong>de</strong> ancho q constante. Llamemos y0 al nivel <strong>de</strong>l fluido <br />
q2 aguas arriba en el canal, e yc al nivel necesario para tener un flujo crítico, yc = 3<br />
g .<br />
Para <strong>de</strong>terminar analíticamente el comportamiento <strong>de</strong> un flujo estacionario en<br />
un canal <strong>de</strong> ancho constante con un obstáculo, son suficientes dos parámetros adimensionados.<br />
Tanto Baines y Davies como Huppert tomaron como parámetros el