Índice General - Index of - Universidad de Sevilla

Capítulo 3 Diseño de lazos pasivos
= 2R
= 2R
'
C
'
C
μ0
+ j ln
π
μ0
+ j ln
π
Z
'
12
( ) ( ) ( ) ( )
( ) ( ) ( ) ( ) 2
x4
2
− x1
+ y4
2
− y1
· x3
2
− x2
+ y3
2
− y2
x − x
2
+ y
2
− y · x − x
2
+ y − y
Z
3
'
21
= R
1
'
lazo,
1
+
3
jX
'
12
1
=
( ) ( ) ( ) ( )
( ) ( ) ( ) ( ) 2
2
x3
− x2
2
+ y3
− y2
· x4
2
− x1
+ y4
2
− y1
x − x
2
+ y
2
− y · x − x
2
+ y − y
3
= R
1
'
lazo,
2
+
3
jX
'
21
1
=
4
4
2
2
4
4
2
2
(3.19)
(3.20)
' '
' ' μ 0 s2
22 = Rlazo,
2 + jX 2 = 2R + j ln
(3.21)
π rgm
Z C
Una vez que tenemos calculado las intensidades inducidas en el lazo, podemos
obtener el campo magnético total sin más que aplicar superposición de nuevo al campo
generado por la línea y el creado por el lazo.
→
→
→
Btotal lazo
3.3 Compensación de lazos pasivos
( x,
y,
t ) = B fases ( x,
y,
t ) + B ( x,
y,
t )
(3.22)
Hasta ahora hemos calculado la intensidad inducida en un lazo pasivo, que venía
caracterizado por su resistencia por unidad de longitud y su inductancia propia por
unidad de longitud. Está claro que lo que nos interesa es aumentar la intensidad
inducida todo lo que sea posible, ya que eso se traducirá en un mayor factor de
reducción y por lo tanto en un menor campo final.
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