Índice General - Index of - Universidad de Sevilla

Capítulo 4 Diseño de lazos activos
⎡ ⎤
⎢
BP ⎣
⎥⎦
X
→
y
→ → → ⎛ x1
+ x2
y1
− y
r'
= r −OO'
= ⎜ xp
− , y p −
⎝ 2
2
⇒
2
→
r'
⎛ x1
+ x
= ⎜x
p −
⎝ 2
2
2
⎞
⎟
⎠
⎛ y1
− y
+ ⎜ y p −
⎝ 2
2
2
⎞
⎟
⎠
2
⎞
⎟
⎠
⇒
(4.6)
⎛ y1
+ y 2 ⎞
⎛ y'
⎞ ⎜ y p − ⎟
p
θ = arctg ⎜ ⎟ = arctg ⎜ 2 ⎟
⎜ ⎟
⎝ ⎠
⎜ x1
+ x 2 ⎟
(4.7)
x'
p
⎜ x p − ⎟
⎝ 2 ⎠
⎛ y'
Ψ = arctg ⎜
⎝ x'
⎡ ⎤
⎢
BP ⎣
⎥⎦
Y
→
2
2
⎛
⎞
⎜ y
⎜
⎟ = arctg
⎠ ⎜
x
⎝
2
2
−
y
1
x
−
1
+ y
2
+ x
2
2
2
⎞
⎟
⎛ y
⎟ = arctg ⎜
⎟
⎝ x
⎠
2
2
− y
− x
1
1
⎞
⎟
⎠
(4.8)
son las componentes del campo creado por la línea en el punto
donde se quiere minimizar. En general serán magnitudes complejas. Su cálculo se
realiza como se desarrolló en el capítulo 2.
El desarrollo anterior puede simplificarse, ya que en este proyecto la geometría
de los lazos se define por las coordenadas de sus conductores. Por tanto, el cálculo de bx
y by puede simplificarse, considerando que los conductores del lazo se encuentran en
(x1,y1), (x2,y2), y el punto en el que se quiere minimizar el campo está dado por (xp,yp).
Así, haciendo los cálculos según la expresión del campo magnético visto en el
capítulo 2, las componentes del campo creado por el lazo vendrán dadas por:
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