Índice General - Index of - Universidad de Sevilla

Recommendations

Info

Capítulo 3 Diseño de lazos pasivos = 2R = 2R ' C ' C μ0 + j ln π μ0 + j ln π Z ' 12 ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) 2 x4 2 − x1 + y4 2 − y1 · x3 2 − x2 + y3 2 − y2 x − x 2 + y 2 − y · x − x 2 + y − y Z 3 ' 21 = R 1 ' lazo, 1 + 3 jX ' 12 1 = ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) 2 2 x3 − x2 2 + y3 − y2 · x4 2 − x1 + y4 2 − y1 x − x 2 + y 2 − y · x − x 2 + y − y 3 = R 1 ' lazo, 2 + 3 jX ' 21 1 = 4 4 2 2 4 4 2 2 (3.19) (3.20) ' ' ' ' μ 0 s2 22 = Rlazo, 2 + jX 2 = 2R + j ln (3.21) π rgm Z C Una vez que tenemos calculado las intensidades inducidas en el lazo, podemos obtener el campo magnético total sin más que aplicar superposición de nuevo al campo generado por la línea y el creado por el lazo. → → → Btotal lazo 3.3 Compensación de lazos pasivos ( x, y, t ) = B fases ( x, y, t ) + B ( x, y, t ) (3.22) Hasta ahora hemos calculado la intensidad inducida en un lazo pasivo, que venía caracterizado por su resistencia por unidad de longitud y su inductancia propia por unidad de longitud. Está claro que lo que nos interesa es aumentar la intensidad inducida todo lo que sea posible, ya que eso se traducirá en un mayor factor de reducción y por lo tanto en un menor campo final. 43
Capítulo 3 Diseño de lazos pasivos Ese objetivo es posible si conseguimos reducir su impedancia. En efecto, la tensión inducida en el lazo va a ser la misma que anteriormente, ya que la línea generadora no se ha modificado; ahora bien, si conseguimos reducir la impedancia del lazo tendremos una intensidad inducida mayor. Este efecto puede conseguirse mediante inserción de un condensador en serie. En este proyecto se modelará como un condensador serie en cada uno de los conductores, tal y como se ve en la figura 3.6. C1 I a) Simple C1 I1 C2 I2 b) Doble cond. común C3 C1 Figura 3.6 Lazos con compensación serie I1 c) Doble En el caso de lazo simple y lazo doble los condensadores están asociados a cada uno de los lazos y simultáneamente a un conductor. Sin embargo en el caso de lazo doble con conductor común puede ser interesante obtener un circuito equivalente en el que lo que consideremos sea un condensador por lazo y no por conductor. Esta transformación se resuelve en el Anexo B. I2 C2 44
Page 1 and 2: Índice General 1. Resumen y objeti
Page 3 and 4: Capítulo 1 Resumen y objetivos del
Page 5 and 6: Capítulo 2 Cálculo del campo magn
Page 33 and 34: Capítulo 3 Diseño de lazos pasivo
Page 43: Capítulo 3 Diseño de lazos pasivo
Page 67 and 68: Capítulo 4 Diseño de lazos activo
Page 73 and 74: Capítulo 5 Resolución del problem
Page 95 and 96:
Capítulo 5 Resolución del problem
Page 97 and 98:
Page 99 and 100:
Page 101 and 102:
Page 103 and 104:
Page 105 and 106:
Page 107 and 108:
Page 109 and 110:
Page 111 and 112:
Page 113 and 114:
Page 115 and 116:
Page 117 and 118:
Page 119 and 120:
Page 121 and 122:
Capítulo 6 Algunos casos resueltos
Page 123 and 124:
Page 125 and 126:
Page 127 and 128:
Page 129 and 130:
Page 131 and 132:
Capítulo 7 Conclusiones y futuras
Page 133 and 134:
Inicio Inicializar variables ¿Puls
Page 135 and 136:
Click en icono cálculos Formulario
Page 137 and 138:
Anexo B Impedancia equivalente por
Page 139 and 140:
Anexo B Impedancia equivalente por
show all

Índice General - Index of - Universidad de Sevilla

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?