Djeraba Aicha - Université des Sciences et de la Technologie d ...
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Durant chaque événement <strong>de</strong> diffusion é<strong>la</strong>stique, l’énergie <strong>de</strong> l’électron est<br />
conservée, bien que <strong>la</strong> phase <strong>de</strong> l’électron puisse changer.<br />
La cohérence d’événement <strong>de</strong> diffusion multiple résulte dans l’interférence<br />
quantique <strong>de</strong> <strong>la</strong> fonction d’on<strong>de</strong> <strong>de</strong> l’électron qui mène à plusieurs propriétés<br />
intéressantes que l’approche semi-c<strong>la</strong>ssique ne révèle pas. Peut-être le résultat<br />
le plus surprenant est l’apparition d’états localisés partout dans <strong>la</strong> ban<strong>de</strong><br />
d’énergie quand le désordre est suffisamment fort [1]. Par opposition avec les<br />
on<strong><strong>de</strong>s</strong> étendues <strong>de</strong> Bloch, un état localisé a <strong>la</strong> forme générale:<br />
r r r<br />
Ψ (I.2)<br />
( r ) = f ( r ) exp( − r λ)<br />
r<br />
Où f (r)<br />
est une fonction variant aléatoirement <strong>et</strong> l’enveloppe <strong>de</strong> <strong>la</strong> fonction<br />
d’on<strong>de</strong> décroît exponentiellement dans l’espace avec un rapport caractérisé par<br />
<strong>la</strong> longueur <strong>de</strong> localisation λ figure I.1.<br />
Un désordre fort cause <strong>de</strong> gran<strong><strong>de</strong>s</strong> fluctuations dans le potentiel <strong>et</strong> l’existence<br />
d’états localisés peut être comprise, en termes c<strong>la</strong>ssiques, comme un électron<br />
piégé dans un puits <strong>de</strong> potentiel profond. Les électrons avec une énergie<br />
inférieure à l’énergie du puits <strong>de</strong> potentiel seront localisés figure I.2.<br />
(a)<br />
(b)<br />
Figure I.1 : Forme <strong>de</strong> <strong>la</strong> fonction d’on<strong>de</strong>. (a) état localisé, (b) état étendu.<br />
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