Djeraba Aicha - Université des Sciences et de la Technologie d ...

Densité
d’état
Etats étendus
Etats localisés
0
E c
E c
Energie
Figure I.3 : Densité d’états pour un système avec désordre intermédiaire.
les états localisés et étendus sont séparés par le front de mobilité E .
c
I.4 Les régimes de transport
Il existe plusieurs régimes qui sont caractérisés par leurs propriétés de
transport uniques tableau I.1.
Régime balistique ( l > L ) : Le libre parcours moyen l excède la taille du
système L , donc l’électron traversera d’une barrière à l’autre sans diffusion. Par
conséquent, les propriétés de transport sont seulement déterminées par la
géométrie du système. Par exemple, dans un système 2D fin le confinement
transverse résulte dans un vecteur d’onde transverse quantifié et restreint la
propagation à un nombre fini de canaux de conduction indépendants. Chaque
canal occupé contribue avec un degré égal à la conductance et le total est une
conductance quantifiée en unités de 2 e 2 h . Cet effet a été expérimentalement
observé [37].
Régime métallique ( g >> 1, L >1)
à la différence du
régime balistique, l’électron diffuse plusieurs fois à travers le système. Tous les
états sont étendus et la loi d’Ohm est applicable g ∝ L
d −2 . Pour un désordre
petit, le libre parcours moyen l est beaucoup plus grand que la longueur d’onde
λ et le transport peut être décrit par l’approximation semi-classique.
Effectivement, le réseau cristallin est traité par la mécanique quantique et la
diffusion classique. L’interférence entre ondes partielles diffusées des
différentes impuretés est ignorée.
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