Djeraba Aicha - Université des Sciences et de la Technologie d ...
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Le résultat essentiel <strong><strong>de</strong>s</strong> travaux <strong>de</strong> Eilmes <strong>et</strong> al, il n’y’ a pas <strong>de</strong> transition<br />
métal-iso<strong>la</strong>nt en présence du désordre non diagonal en centre <strong>de</strong> ban<strong>de</strong>, car <strong>la</strong><br />
fonction d’échelle <strong>de</strong> <strong>la</strong> longueur <strong>de</strong> localisation réduite λ/Μ figure II.9 présente<br />
une seule branche correspondant a <strong><strong>de</strong>s</strong> états localisés en accord avec <strong>la</strong> théorie<br />
d’échelle figure II.11 [43]. Le même comportement existe si on ajoute un faible<br />
désordre diagonal figure II.10.<br />
Par conséquent le comportement critique représente uniquement une transition<br />
forte localisation- faible localisation.<br />
Figure II.9 : Fonction d’échelle M<br />
λ<br />
en fonction du paramètre d’échelle<br />
M<br />
ξ , pour<br />
un désordre purement non diagonal (W=0, w=1, c=0,0.05….1), pour les<br />
énergies E=0.05, E=0.01 <strong>et</strong> E=0.1 [34].<br />
Figure II.10 : Fonction d’échelle M<br />
λ<br />
en fonction du paramètre d’échelle M<br />
ξ ,<br />
pour un désordre non diagonal à l’énergie E=0 <strong>et</strong> en ajoutant un désordre<br />
diagonal W=0.0001 ,0.001, 0.01 <strong>et</strong> 0.1 [34].<br />
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