Djeraba Aicha - UniversitÃ© des Sciences et de la Technologie d ...

More documents

Recommendations

Info

⎛Φ L ⎜ ⎝ Φ + 1 L ⎞ ⎟ = ⎠ L ∏ i= 1 ⎛ Φ1 ⎞ Ti ⎜ ⎟ ⎝Φ 0 ⎠ (II.12) Dans le chapitre IV, la méthode de la matrice de transfert [29,30] est étendue et appliquée pour un système bidimensionnel. Elle permet de calculer l’exposant de Lyapunov γ , dont l’inverse représente la longueur de localisation λ . II.6 Modèles du désordre II.6.1 Les différents types de désordre Les matériaux désordonnés qui se trouvent abondamment dans la nature dans les phases amorphes caractérisés par l’absence apparente de l’ordre, présentent différents types de désordre : Désordre structural ou spatial : Dans ce cas de désordre, les atomes sont de même type mais disposés aléatoirement. Ce type de désordre est typique aux atomes en mouvement thermique aléatoire ou des matériaux amorphes. Désordre topologique : Quand les atomes sont disposés aléatoirement sur des sites fixes et le nombre de plus proches voisins est constant. Désordre compositionnel : Dans ce cas de désordre, on a deux types d’atomes ou plus disposés sur des sites qui forment un arrangement régulier. (a) (b) (c) (d) Figure II.4 : Les différents types de désordre : (a) système ordonné, (b) désordre structural, (c) désordre topologique, (d) désordre compositionnel. - 29 -
II.6.2 Le désordre utilisé Le désordre que nous allons utiliser dans notre travail est un désordre du potentiel où se trouve la particule. Particulièrement pour le modèle d’Anderson, il est existe deux types de désordre relatifs aux deux termes de son hamiltonien. Le terme non diagonal t ij et le terme diagonalε i . Si le désordre est purement diagonal les termes t ij sont constants et les ε i sont aléatoirement distribuées dans l’intervalle [ − W 2, + W 2] , par contre si le désordre est non diagonal les ε i t ij sont constants et les sont distribués aléatoirement dans l’intervalle [ c − w 2, c + w 2] . Où c est le centre et w la largeur de la distribution du désordre non diagonal. Notons que ce dernier type de désordre a été intensivement étudié par Eilmes et al [31-33] pour le modèle d’Anderson bidimensionnel. Ils ont trouvé l’existence d’une délocalisation en présence d’un désordre non diagonal, particulièrement en centre de bande d’énergie E=0. Cette délocalisation a été mesurée en examinant la densité d’état figure II.5 qui présente une singularité en E=0 signature d’une délocalisation. Un scaling du rapport de participation [34,35] qui mesure le nombre de sites qui contribue à la fonction d’onde en fonction de la taille du système montre un comportement de la forme : RP N κ N ≈ (II.12) avec κ = 0 pour des états localisés en dehors du centre de bande d’énergie E=1.05 et κ = 1 pour des états étendus en centre de bande d’énergie E=0 figure II.6. RP N Figure II.5 : Densité d’état pour un désordre purement non diagonal (W=0) et pour comparaison, désordre diagonal (w=0) [34]. - 30 -
Page 2 and 3: République Algérienne Démocratiq
Page 4 and 5: II.7 Conclusion . . . . . . . . . .
Page 6 and 7: Merci à Mr Ait kaci hocine, Mr Mou
Page 8 and 9: Table I.1 Comparaison des différen
Page 10 and 11: λM II.11 Fonction d’échelle M
Page 12 and 13: Le début du XXème siècle a vu na
Page 14 and 15: Dans le chapitre IV, nous donnons l
Page 16 and 17: I.1 Introduction La propagation des
Page 18 and 19: Durant chaque événement de diffus
Page 20 and 21: Densité d’état Etats étendus E
Page 22 and 23: Dans un réseau cristallin parfait.
Page 24 and 25: Où ( E ) ρ( E) L d ν = est la de
Page 26 and 27: Figure I.5 : L’idée de Thouless.
Page 28 and 29: Figure I.6 : Variation de la foncti
Page 30 and 31: [31] S.S. Kravchenko, B.J.Phys.29,
Page 32 and 33: II.1 Introduction Ce chapitre est u
Page 34 and 35: II.4 L’expérience et la théorie
Page 36 and 37: Figure II.2 : Exemple de résultats
Page 38 and 39: En dimension un, cela revient à co
Page 42 and 43: Figure II.6 : Rapport de participat
Page 44 and 45: Le résultat essentiel des travaux
Page 46 and 47: 45 40 Visibles sites N=40*40 35 30
Page 48 and 49: [1] B.Kramer et A.Mackinnon, Rep.Pr
Page 50 and 51: III.1 Introduction III.2 Propriét
Page 52 and 53: Dans notre cas, l’Hamiltonien (II
Page 54 and 55: Cela n’est pas le cas dans le ré
Page 56 and 57: III.4 Résultats et discussions Dan
Page 58 and 59: DOS 0,96 0,88 0,80 0,72 0,64 0,56 0
Page 60 and 61: Afin de mieux comparer l’effet du
Page 62 and 63: φ n , m = δ 0, δ 0, corresponden
Page 64 and 65: Dans la figure III.7 (a), nous mont
Page 66 and 67: 1,0 0,8 (a) 0,6 E=0 E=+2 κ 0,4 0,2
Page 68 and 69: 0,125 0,100 VW=1 VW=5 VW=10 W igner
Page 70 and 71: III.5 Conclusion Dans ce chapitre,
Page 72 and 73: IV.1 Introduction IV.2 Formalisme d
Page 74 and 75: Comme la diagonalisation, le point
Page 76 and 77: 1 γ i = lim ln QLui (IV.8) L L→
Page 78 and 79: IV.3 Calcul de la longueur de local
Page 80 and 81: Le même comportement est observé
Page 82 and 83: λ 600 500 400 300 M=140 M=120 M=10
Page 84 and 85: Figure IV.8 : Longueur de localisat
Page 86 and 87: λ/Μ 10 1 NW=0.2 NW=0.5 NW=1 NW=2
Page 88 and 89: IV.5 Conclusion A partir du calcul
Page 90 and 91:
Dans cette thèse, nous avons utili
Page 92:
Communications: 1. Conférence inte
show all

Djeraba Aicha - UniversitÃ© des Sciences et de la Technologie d ...

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?