Figure I.6 : Variation <strong>de</strong> <strong>la</strong> fonction β (g) en fonction <strong>de</strong> ln(g ) pour différentes dimensions dans le cas d’un système désordonné. - 17 -
[1] P.W. An<strong>de</strong>rson, Phys. Rev 109, 1493 (1958). [2] P.W.An<strong>de</strong>rson, E.Abrahams <strong>et</strong> T.V. Ramakrishnan, Phys.Rev.L<strong>et</strong>t.43, 718 (1979). [3] P.W.An<strong>de</strong>rson, D.J.Thouless, E.Abrahams <strong>et</strong> D.S.Fisher, Phys.Rev.B22, 3519 (1980). [4] P.W.An<strong>de</strong>rson, Phys.Rev.B23, 4828 (1981). [5] N.F.Mott <strong>et</strong> W.T.Twose, Adv. Phys.10, 107 (1961). [6] N.F.Mott, J.Non-Cryst.Sol.1, 1(1968). [7] N.F.Mott, Phil.Mag.22, 7 (1970). [8] N.F.Mott, Commun.Phys.1, 203 (1976). [9] N.F.Mott <strong>et</strong> E.A.Davis, Electronic Processes in non-crystalline Materials 2ed (Oxford: C<strong>la</strong>rendon Press) (1979). [10] N.F.Mott, Phil.Mag.B44, 265 (1981). [11] E.Abrahams, P.W. An<strong>de</strong>rson, D.C.Licciar<strong>de</strong>llo <strong>et</strong> T.V.Ramakrishnan, Phys.Rev.L<strong>et</strong>t.42,673 (1979). [12] C.M.Soukoulis, J.V.José, E.N.Economou <strong>et</strong> P.Sheng, Phys.Rev.B50, 764 (1983). [13] Y.E.Levy <strong>et</strong> B.Souil<strong>la</strong>rd, Europhys.L<strong>et</strong>t.4, 233 (1987). [14] D.H.Dun<strong>la</strong>p, H.L. Wu <strong>et</strong> P.Phillips, Phys.Rev. L<strong>et</strong>t.65, 88 (1990). [15] P.Philips, H.L.Wu <strong>et</strong> D.H.Dun<strong>la</strong>p, Mod.Phys.L<strong>et</strong>t.B4, 1249 (1990). [16] H.L.Wu <strong>et</strong> P.Philips, Phys.Rev.L<strong>et</strong>t.66, 1366 (1991). [17] P.Philips <strong>et</strong> H.L.Wu, Science.252, 1805 (1991). [18] C.M.Soukoulis, M.J.Velgakis <strong>et</strong> E.N.Economou, Phys.Rev.B50, 5110 (1994). [19] A.Sànchez, E.Marcia <strong>et</strong> F.Dominguez-Adame, Phys.Rev.B46, 147 (1994). [20] Z.Okbani, R.Ouasti <strong>et</strong> N.Zekri, Physica A, 234,38 (1996). [21] W.S.Liu, S.Y.Liu <strong>et</strong> X.L.Lei, Eur.Phys.J.B33, 293 (2003). [22] I.F.dos Santos, F.A.B.F.<strong>de</strong>Moura, M.L.Lyra <strong>et</strong> M.D.Coutinho-Filho, J.Phys.Con<strong>de</strong>ns.Matter19, 476213 (2007). [23] Z.Okbani, Etu<strong>de</strong> d’un système désordonné corrélé à une dimension, Thèse <strong>de</strong> Doctorat, U.S.T.OM.B (2007). [24] M.I.Molina <strong>et</strong> G.P.Tsironis, Physica, 65d, 267 (1993). [25] J.Frolich, T.Spenser <strong>et</strong> C.E.Wayne, J.Sat.Phys.42, 247 (1986). [26] M.I.Molina <strong>et</strong> G.P.Tsironis, Phys.Rev.L<strong>et</strong>t.73, 464 (1994). [27] N.Zekri <strong>et</strong> H.Bahlouli, Phys.Stat.Sol.B205, 511 (1998). [28] K.Senouci <strong>et</strong> N.Zekri, Phys.Rev.B62, 2987 (2000). [29] K.Senouci, Fluctuation <strong>et</strong> distribution <strong>de</strong> conductance dans les systèmes unidimensionnels désordonnés : Eff<strong>et</strong> du champ électrique <strong>et</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> non linéarité, Thèse <strong>de</strong> Doctorat, U.S.T.O.M.B (2003). [30] S.V.Kravchenko, D.Dimonian <strong>et</strong> M.P. Sarachik, Phys.Rev.L<strong>et</strong>t.77, 938 (1996). - 18 -
- Page 2 and 3: République Algérienne Démocratiq
- Page 4 and 5: II.7 Conclusion . . . . . . . . . .
- Page 6 and 7: Merci à Mr Ait kaci hocine, Mr Mou
- Page 8 and 9: Table I.1 Comparaison des différen
- Page 10 and 11: λM II.11 Fonction d’échelle M
- Page 12 and 13: Le début du XXème siècle a vu na
- Page 14 and 15: Dans le chapitre IV, nous donnons l
- Page 16 and 17: I.1 Introduction La propagation des
- Page 18 and 19: Durant chaque événement de diffus
- Page 20 and 21: Densité d’état Etats étendus E
- Page 22 and 23: Dans un réseau cristallin parfait.
- Page 24 and 25: Où ( E ) ρ( E) L d ν = est la de
- Page 26 and 27: Figure I.5 : L’idée de Thouless.
- Page 30 and 31: [31] S.S. Kravchenko, B.J.Phys.29,
- Page 32 and 33: II.1 Introduction Ce chapitre est u
- Page 34 and 35: II.4 L’expérience et la théorie
- Page 36 and 37: Figure II.2 : Exemple de résultats
- Page 38 and 39: En dimension un, cela revient à co
- Page 40 and 41: ⎛Φ L ⎜ ⎝ Φ + 1 L ⎞ ⎟ =
- Page 42 and 43: Figure II.6 : Rapport de participat
- Page 44 and 45: Le résultat essentiel des travaux
- Page 46 and 47: 45 40 Visibles sites N=40*40 35 30
- Page 48 and 49: [1] B.Kramer et A.Mackinnon, Rep.Pr
- Page 50 and 51: III.1 Introduction III.2 Propriét
- Page 52 and 53: Dans notre cas, l’Hamiltonien (II
- Page 54 and 55: Cela n’est pas le cas dans le ré
- Page 56 and 57: III.4 Résultats et discussions Dan
- Page 58 and 59: DOS 0,96 0,88 0,80 0,72 0,64 0,56 0
- Page 60 and 61: Afin de mieux comparer l’effet du
- Page 62 and 63: φ n , m = δ 0, δ 0, corresponden
- Page 64 and 65: Dans la figure III.7 (a), nous mont
- Page 66 and 67: 1,0 0,8 (a) 0,6 E=0 E=+2 κ 0,4 0,2
- Page 68 and 69: 0,125 0,100 VW=1 VW=5 VW=10 W igner
- Page 70 and 71: III.5 Conclusion Dans ce chapitre,
- Page 72 and 73: IV.1 Introduction IV.2 Formalisme d
- Page 74 and 75: Comme la diagonalisation, le point
- Page 76 and 77: 1 γ i = lim ln QLui (IV.8) L L→
- Page 78 and 79:
IV.3 Calcul de la longueur de local
- Page 80 and 81:
Le même comportement est observé
- Page 82 and 83:
λ 600 500 400 300 M=140 M=120 M=10
- Page 84 and 85:
Figure IV.8 : Longueur de localisat
- Page 86 and 87:
λ/Μ 10 1 NW=0.2 NW=0.5 NW=1 NW=2
- Page 88 and 89:
IV.5 Conclusion A partir du calcul
- Page 90 and 91:
Dans cette thèse, nous avons utili
- Page 92:
Communications: 1. Conférence inte