Capitolo_11-Generatori_di_segnali_sinusoidali
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60 <strong>Capitolo</strong> <strong>11</strong><br />
Fig. <strong>11</strong>.19<br />
(al Simbolo<br />
grafico <strong>di</strong> un<br />
quarzo<br />
piezoelettrico;<br />
(bl e (cl circuiti<br />
equivalenti.<br />
Circuito equivalente. In fig. <strong>11</strong>.19 è riportato il simbolo grafico <strong>di</strong> un quarzo piezoelettrico<br />
con i relativi circuiti equivalenti. Co tiene conto della capacità elettrostatica determinata<br />
dalle due facce metallizzate del cristallo e delle capacità parassite dovute ai conduttori <strong>di</strong><br />
connessiçme e al contenitore. Il ramo RLC rappresenta invece le caratteristiche <strong>di</strong> risonanza<br />
meccanica del quarzo. In particolare L traduce l'inerzia (legata alla massa) della lamina,<br />
C la sua elasticità, e R la sua viscosità interna fonte delle per<strong>di</strong>te. Valori tipici <strong>di</strong> questi<br />
tre parametri, detti cinetici, per una frequenza <strong>di</strong> lavoro <strong>di</strong> 280 kHz sono R = 1,35 kQ,<br />
L = 27,7 H, e C = 0,0<strong>11</strong>7 pF; Co vale a sua volta 6,18 pF. Dal circuito equivalente <strong>di</strong><br />
fig. <strong>11</strong>.19b deriva il modello semplificato che rappresenta l'impedenza totale Zs scomposta<br />
nei suoi due elementi, resistivo Rs e re attivo Xs'<br />
In fig. <strong>11</strong>.20a è illustrato il <strong>di</strong>agramma <strong>di</strong> X s' la reattanza totale, al variare della fre-.<br />
quenza; X s si annulla per due valori <strong>di</strong> frequenza denominati rispettivamente frequenza <strong>di</strong><br />
risonanza .f,. e <strong>di</strong> antirisonanza fa' Per le basse per<strong>di</strong>te del circuito, la frequenza <strong>di</strong> risonanza<br />
.f,. coincide con ottima approssimazione con quella <strong>di</strong> risonanza serie fs (ramo RCL); si<br />
può pertanto assumere<br />
1<br />
.f,.~fs= 2n~<br />
[<strong>11</strong>.25J<br />
In maniera simile possono essere considerate praticamente uguali la frequenza <strong>di</strong> antirisonanza<br />
fa e la frequenza <strong>di</strong> massima resistenza f p , (ve<strong>di</strong> fig. <strong>11</strong>.20b) denominata comunemente<br />
frequenza <strong>di</strong> risonanza parallelo del quarzo. Per fa si assume pertanto<br />
con<br />
[<strong>11</strong>.26J<br />
Essendo poi Co» C, confrontando le eq. [<strong>11</strong>.25] e [<strong>11</strong>.26] si deduce che per un quarzo<br />
le frequenze <strong>di</strong> risonanza e <strong>di</strong> antirisonanza sono assai vicine. Si ricava facilmente<br />
[<strong>11</strong>.27J<br />
La capacità dei quarzi <strong>di</strong> stabilizzare la frequenza <strong>di</strong> un oscillatore è strettamente legata<br />
alla loro elevatissima selettività. Il Q, definito con riferimento al ramo risonante serie,<br />
è espresso da<br />
wsL 1<br />
Q=R= wsRC<br />
e il suo valore va da qualche migliaia a 2 x 10 6 .<br />
l=<br />
T x,<br />
(a)<br />
R,<br />
(b) Z,= R, + jX,<br />
(c)<br />
[<strong>11</strong>.28J