studio degli stati di charmonio nel decadimento dei mesoni b in babar

26 Charmonio
final state X(3872) brancing fraction
π + π−J/ψ (11.6 ± 1.9) × 10−6 /BB + →X(3872)K +(> 10σ)
π + π 0 J/ψ not seen
γχc1
< 0.9 × Bπ + π − J/ψ
γJ/ψ (3.3 ± 1.0 ± 0.3) × 10−6 /BB + →X(3872)K +(> 4σ)
(0.14 ± 0.05) × BX(3872)→π + π − J/ψ(> 4.0σ)
ηJ/ψ < 7.7 × 10 −6 /BB + →X(3872)K +
π + π − π 0 J/ψ 1.0 ± 0.4 ± 0.3) × BX(3872)→π + π − J/ψ (4.3σ)
D 0 D 0 < 6 × 10 −5 /BB + →X(3872)K +
D + D − < 4 × 10 −5 /BB + →X(3872)K +
D 0 D 0 π 0 < 6 × 10 −5 /BB + →X(3872)K +
larghezza stato molto stretto;
(12.3 ± 3.1 +2.3
−3.0) × 10−5/BB + →X(3872)K + (6.4σ)
Tabella 1.1: Branching ratios di X(3872).
decadimenti in D 0 D 0 π 0 (Ref. [34]), che ha un rate di decadimento di un ordine di
grandezza maggiore di J/ψπ + π − , decadimento simile a π + π − π 0 J/ψ. La massa del
sistema ππ é piccata alla massa della ρ. Si noti che il decadimento della X(3872)
in ρJ/ψ sarebbe soppresso per violazione dell’isopsin e non sarebbe compatibile
con il decadimento in 3π. Si potrebbe allora ipotizzare un decadimento in J/ψω,
con un leggero ω − ρ mixing (dovuto al fatto che deve soddisfare le due evidenze
fenomenologiche: la massa dei π picca alla massa della ρ ed il decadimento in 3π
Ref. [30]), quindi nel caso in cui decada in J/ψω sarebbe interpretato come uno
stato isoscalare.
paritá Poiché X(3872) é oltre la soglia DD, ma é più stretto della risoluzione sperimen-
tale, si suppone un innaturale J P = 0 − , 1 + , 2 − . Belle e BaBar hanno osservato il
decadimento in J/ψγ, che, insieme allo studio della distribuzione angolare, fisse-
rebbe i numeri quantici J P C = 1 ++ (incompatibile con l’ipotesi che sia uno stato